Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 112 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
2. při přechodu vodič - odpor náboj kladný přechodu odpor vodič záporný podle vztahu (2.70 obr. Jejich poměr En 1000 0,086 11627,9. Tangenciální sloţka vůči normálové zanedbatelná stacionární pole v dielektriku můţeme řešit jako statické. Tento jev výrazný zejména rozhraní vodič vzduch ( 0), které nabito plošným nábojem.156). Povrchové plošné náboje vytvoří coulombovské pole takového směru, aby součet intenzit tohoto pole a pole vyvolaného vnějším zdrojem měl směr osy vodiče aby proud hustoty =E vůbec sledoval zakřivení vodiče prostoru obr. Např.154) Srovnáním vztahů pro Div Div obdrţíme poměr 1 2 1 2      (2.156) Z tohoto vztahu vztahu (2. 2.71 obr.71) povrch vodiče jiţ tedy není ekvipoenciální plochou. 2. dvou vodičů mm2 /m s napětím 1000V, protékaných proudem s hustotou A/mm2 , které jsou sebe vzdáleny tečná sloţka Et 0,086 V/m normálová sloţka U/d 1000 V/m. 2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 102 Současně platí pro plošnou divergenci Div D2n D1n o, tedy 2E2n 1E1n (2.157) Ve vodiči však musí existovat tečná sloţka intenzity pole, J/, udrţující neustálý průtok proudu. Jak jiţ bylo řečeno záhybech vodičů, kde normálová sloţka vnějšího pole nenulová, objeví plošný náboj.155). Např. Mezi "svorkami" odporového materiálu vznikne tedy Coulombovské pole intenzity Ec vzdálenosti obou rozhraní vzniká úbytek napětí obr. jiných případech bude rozhraní vţdy plošný náboj nenulový.155) Ze vztahu (2. Pro tečné sloţky povrchu vodiče protékaného stacionárním proudem směrodatná rovnice rot = 0 tedy E1t E2t (2.154) vyjádřeného pomocí 0 1 1 2 2      JJ je        1 1 2 2 0      (2.72. Z rovnosti tečných sloţek zřejmé, povrchu vodiče bude tečna sloţka intenzity E1t E2t J1n/1 Na rozdíl pole statického, nebudou tedy vycházet siločáry vodiče do okolního vzduchu kolmo, ale pod jistým, byť velmi malým úhlem (obr.70.72 .2.155) zřejmé, na rozhraní bude při průchodu proudu nulový plošný náboj jen tehdy, bude-li splněna podmínka (2. Bez nábojů povrchu vodiče tedy měl protékat mezi "svorkami" zdroje bez ohledu tvar vodivého spojení svorek.2. ostatně velký praktický význam při vedení proudu vodičem. Podobně plošný náboj objeví styku dobrého vodiče odporovým materiálem obr