Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 112 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Jejich poměr En 1000 0,086 11627,9.Vliv prostředí elektromagnetické pole 102 Současně platí pro plošnou divergenci Div D2n D1n o, tedy 2E2n 1E1n (2.2. Pro tečné sloţky povrchu vodiče protékaného stacionárním proudem směrodatná rovnice rot = 0 tedy E1t E2t (2.156) Z tohoto vztahu vztahu (2.71) povrch vodiče jiţ tedy není ekvipoenciální plochou. Např. 2.155) zřejmé, na rozhraní bude při průchodu proudu nulový plošný náboj jen tehdy, bude-li splněna podmínka (2. Povrchové plošné náboje vytvoří coulombovské pole takového směru, aby součet intenzit tohoto pole a pole vyvolaného vnějším zdrojem měl směr osy vodiče aby proud hustoty =E vůbec sledoval zakřivení vodiče prostoru obr.2. Tangenciální sloţka vůči normálové zanedbatelná stacionární pole v dielektriku můţeme řešit jako statické.156).154) Srovnáním vztahů pro Div Div obdrţíme poměr 1 2 1 2      (2.71 obr.154) vyjádřeného pomocí 0 1 1 2 2      JJ je        1 1 2 2 0      (2. ostatně velký praktický význam při vedení proudu vodičem.2. Podobně plošný náboj objeví styku dobrého vodiče odporovým materiálem obr.155) Ze vztahu (2.70.72 . Např.157) Ve vodiči však musí existovat tečná sloţka intenzity pole, J/, udrţující neustálý průtok proudu.70 obr.72. Jak jiţ bylo řečeno záhybech vodičů, kde normálová sloţka vnějšího pole nenulová, objeví plošný náboj.155). dvou vodičů mm2 /m s napětím 1000V, protékaných proudem s hustotou A/mm2 , které jsou sebe vzdáleny tečná sloţka Et 0,086 V/m normálová sloţka U/d 1000 V/m. jiných případech bude rozhraní vţdy plošný náboj nenulový. Bez nábojů povrchu vodiče tedy měl protékat mezi "svorkami" zdroje bez ohledu tvar vodivého spojení svorek. 2. Z rovnosti tečných sloţek zřejmé, povrchu vodiče bude tečna sloţka intenzity E1t E2t J1n/1 Na rozdíl pole statického, nebudou tedy vycházet siločáry vodiče do okolního vzduchu kolmo, ale pod jistým, byť velmi malým úhlem (obr. 2. Tento jev výrazný zejména rozhraní vodič vzduch ( 0), které nabito plošným nábojem. Mezi "svorkami" odporového materiálu vznikne tedy Coulombovské pole intenzity Ec vzdálenosti obou rozhraní vzniká úbytek napětí obr. při přechodu vodič - odpor náboj kladný přechodu odpor vodič záporný podle vztahu (2