Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2.153)
obr.148)
a tedy pro s1 s2 s
sJsJd
S
nnsJ 21
(2.2. Vysvětlíme snadno příkladu nabitého
vodiče (elektrody) tvaru koule poloměru Volné náboje jsou rozmístěny na
povrchu koule, uvnitř koule Nulové jsou pochopitelně jak tečné, tak i
normálové sloţky těchto veličin. Jak jiţ bylo řečeno, siločáry vznikají nebo
zanikají všude tam, kde mění permitivita dielektrika. Pro lze psát
E2t E1t =0
D1n 0D2n (2.69 lze psát
analogicky jako předcházející kapitole
2
2
1
1
03
21
2
2
1
1
sssssS
dddddd sJsJsJJsJsJsJ (2.stat pole bezprostředně povrchu vodiče rovná plošné hustotě náboje povrchu
vodiče daném místě.151)
Normálová sloţka proudové hustoty rozhraní dvou vodivých prostředí mění spojitě, neteče-li
rozhraním čase proměnný (např.149)
Ve stacionárním poli musí být celkové mnoţství nábojů uvaţovaném válci konstantní pravá strana
rovnice kontinuity nulová. diferenciálního Ohmova zákona E můţeme
dále psát
1E1n 2E2n (2. 2.
Podmínky rozhraní dielektrika vodiče obr.69
.146)
Indukce el.
Rozhraní dvou vodivých prostředí
Na základě principu kontinuity
t
Q
d
S
(2.68
obr. Indukční čáry vycházejí povrchu ekvipotenciály kolmo neexistují tedy
tečné sloţky. 2.150)
J1n J2n (2.
Coulombova věta elektrostatiky.68 vyjadřuje tzv.152)
nnn EEEDiv 1
2
21
12
E (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
101
Tečná sloţka vektoru intenzity elektrického pole rozhraní dvou
dielektrických prostředí mění spojitě. Potom
n(J1 J2) (2.145)
2
2
nE (2.147)
aplikovaném elementární válec obr. dielektriku kolem koule prochází libovolnou
integrační soustřednou kulovou plochou podle Gaussovy věty D4r2
=
4a2
vektor indukce kolmý povrch plochy. střídavý) proud
