Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 111 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
150) J1n J2n (2.69 . střídavý) proud.Vliv prostředí elektromagnetické pole 101 Tečná sloţka vektoru intenzity elektrického pole rozhraní dvou dielektrických prostředí mění spojitě.68 vyjadřuje tzv.2.69 lze psát analogicky jako předcházející kapitole     2 2 1 1 03 21 2 2 1 1 sssssS dddddd sJsJsJJsJsJsJ (2. Indukční čáry vycházejí povrchu ekvipotenciály kolmo neexistují tedy tečné sloţky.145) 2 2   nE (2.147) aplikovaném elementární válec obr. Coulombova věta elektrostatiky.stat pole bezprostředně povrchu vodiče rovná plošné hustotě náboje povrchu vodiče daném místě.146) Indukce el. 2.2.151) Normálová sloţka proudové hustoty rozhraní dvou vodivých prostředí mění spojitě, neteče-li rozhraním čase proměnný (např. 2.153) obr. Jak jiţ bylo řečeno, siločáry vznikají nebo zanikají všude tam, kde mění permitivita dielektrika.148) a tedy pro s1 s2 s  sJsJd S  nnsJ 21 (2.68 obr.152) nnn EEEDiv 1 2 21 12      E (2. dielektriku kolem koule prochází libovolnou integrační soustřednou kulovou plochou podle Gaussovy věty D4r2 = 4a2 vektor indukce kolmý povrch plochy.  Rozhraní dvou vodivých prostředí Na základě principu kontinuity t Q d S    (2.149) Ve stacionárním poli musí být celkové mnoţství nábojů uvaţovaném válci konstantní pravá strana rovnice kontinuity nulová. Pro lze psát E2t E1t =0 D1n 0D2n (2. Potom n(J1 J2) (2. Podmínky rozhraní dielektrika vodiče obr. Vysvětlíme snadno příkladu nabitého vodiče (elektrody) tvaru koule poloměru Volné náboje jsou rozmístěny na povrchu koule, uvnitř koule Nulové jsou pochopitelně jak tečné, tak i normálové sloţky těchto veličin. diferenciálního Ohmova zákona E můţeme dále psát 1E1n 2E2n (2