Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 111 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Jak jiţ bylo řečeno, siločáry vznikají nebo zanikají všude tam, kde mění permitivita dielektrika. Vysvětlíme snadno příkladu nabitého vodiče (elektrody) tvaru koule poloměru Volné náboje jsou rozmístěny na povrchu koule, uvnitř koule Nulové jsou pochopitelně jak tečné, tak i normálové sloţky těchto veličin.68 obr. střídavý) proud.146) Indukce el.69 lze psát analogicky jako předcházející kapitole     2 2 1 1 03 21 2 2 1 1 sssssS dddddd sJsJsJJsJsJsJ (2.147) aplikovaném elementární válec obr. Pro lze psát E2t E1t =0 D1n 0D2n (2. Coulombova věta elektrostatiky. 2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 101 Tečná sloţka vektoru intenzity elektrického pole rozhraní dvou dielektrických prostředí mění spojitě.  Rozhraní dvou vodivých prostředí Na základě principu kontinuity t Q d S    (2. dielektriku kolem koule prochází libovolnou integrační soustřednou kulovou plochou podle Gaussovy věty D4r2 = 4a2 vektor indukce kolmý povrch plochy.153) obr.68 vyjadřuje tzv.150) J1n J2n (2. 2.2.151) Normálová sloţka proudové hustoty rozhraní dvou vodivých prostředí mění spojitě, neteče-li rozhraním čase proměnný (např.69 .148) a tedy pro s1 s2 s  sJsJd S  nnsJ 21 (2. Potom n(J1 J2) (2.149) Ve stacionárním poli musí být celkové mnoţství nábojů uvaţovaném válci konstantní pravá strana rovnice kontinuity nulová. Podmínky rozhraní dielektrika vodiče obr.stat pole bezprostředně povrchu vodiče rovná plošné hustotě náboje povrchu vodiče daném místě.2.152) nnn EEEDiv 1 2 21 12      E (2.145) 2 2   nE (2. Indukční čáry vycházejí povrchu ekvipotenciály kolmo neexistují tedy tečné sloţky. diferenciálního Ohmova zákona E můţeme dále psát 1E1n 2E2n (2