Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Rozhraní dvou vodivých prostředí
Na základě principu kontinuity
t
Q
d
S
(2. Pro lze psát
E2t E1t =0
D1n 0D2n (2. střídavý) proud.
Podmínky rozhraní dielektrika vodiče obr.
Coulombova věta elektrostatiky.148)
a tedy pro s1 s2 s
sJsJd
S
nnsJ 21
(2. diferenciálního Ohmova zákona E můţeme
dále psát
1E1n 2E2n (2.146)
Indukce el.152)
nnn EEEDiv 1
2
21
12
E (2.2. dielektriku kolem koule prochází libovolnou
integrační soustřednou kulovou plochou podle Gaussovy věty D4r2
=
4a2
vektor indukce kolmý povrch plochy. Vysvětlíme snadno příkladu nabitého
vodiče (elektrody) tvaru koule poloměru Volné náboje jsou rozmístěny na
povrchu koule, uvnitř koule Nulové jsou pochopitelně jak tečné, tak i
normálové sloţky těchto veličin.153)
obr.68 vyjadřuje tzv.149)
Ve stacionárním poli musí být celkové mnoţství nábojů uvaţovaném válci konstantní pravá strana
rovnice kontinuity nulová.150)
J1n J2n (2.147)
aplikovaném elementární válec obr.2.151)
Normálová sloţka proudové hustoty rozhraní dvou vodivých prostředí mění spojitě, neteče-li
rozhraním čase proměnný (např.Vliv prostředí elektromagnetické pole
101
Tečná sloţka vektoru intenzity elektrického pole rozhraní dvou
dielektrických prostředí mění spojitě. Potom
n(J1 J2) (2. 2.68
obr. Jak jiţ bylo řečeno, siločáry vznikají nebo
zanikají všude tam, kde mění permitivita dielektrika. 2.145)
2
2
nE (2.69 lze psát
analogicky jako předcházející kapitole
2
2
1
1
03
21
2
2
1
1
sssssS
dddddd sJsJsJJsJsJsJ (2. Indukční čáry vycházejí povrchu ekvipotenciály kolmo neexistují tedy
tečné sloţky.69
.stat pole bezprostředně povrchu vodiče rovná plošné hustotě náboje povrchu
vodiče daném místě
