Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 111 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
69 lze psát analogicky jako předcházející kapitole     2 2 1 1 03 21 2 2 1 1 sssssS dddddd sJsJsJJsJsJsJ (2. Potom n(J1 J2) (2.151) Normálová sloţka proudové hustoty rozhraní dvou vodivých prostředí mění spojitě, neteče-li rozhraním čase proměnný (např.  Rozhraní dvou vodivých prostředí Na základě principu kontinuity t Q d S    (2. Coulombova věta elektrostatiky. Podmínky rozhraní dielektrika vodiče obr.146) Indukce el. dielektriku kolem koule prochází libovolnou integrační soustřednou kulovou plochou podle Gaussovy věty D4r2 = 4a2 vektor indukce kolmý povrch plochy.stat pole bezprostředně povrchu vodiče rovná plošné hustotě náboje povrchu vodiče daném místě. 2.2.69 . Indukční čáry vycházejí povrchu ekvipotenciály kolmo neexistují tedy tečné sloţky.152) nnn EEEDiv 1 2 21 12      E (2.145) 2 2   nE (2. střídavý) proud. diferenciálního Ohmova zákona E můţeme dále psát 1E1n 2E2n (2.68 obr.150) J1n J2n (2.68 vyjadřuje tzv. Jak jiţ bylo řečeno, siločáry vznikají nebo zanikají všude tam, kde mění permitivita dielektrika.147) aplikovaném elementární válec obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole 101 Tečná sloţka vektoru intenzity elektrického pole rozhraní dvou dielektrických prostředí mění spojitě.148) a tedy pro s1 s2 s  sJsJd S  nnsJ 21 (2. 2. Pro lze psát E2t E1t =0 D1n 0D2n (2.153) obr. Vysvětlíme snadno příkladu nabitého vodiče (elektrody) tvaru koule poloměru Volné náboje jsou rozmístěny na povrchu koule, uvnitř koule Nulové jsou pochopitelně jak tečné, tak i normálové sloţky těchto veličin.149) Ve stacionárním poli musí být celkové mnoţství nábojů uvaţovaném válci konstantní pravá strana rovnice kontinuity nulová.2