Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 110 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Pro odvození dalších podmínek přechodu vyjděme rov.143) Pokud rozhraní neteče plošný proud mění zde tangenciální sloţky vektoru magnetické indukce spojitě.144) obr. 2.55) bude tedy mít tvar  lHlHdd  ttlHlHlHlH 1121 34 2 12 1 (2.140)        0hl tt D (2.142) (H1 H2)t KN H1t H2t (2.138) Integrály drahách 2-3 4-1 nabývají nulové hodnoty, protoţe integraci intenzita násobená h Levá strana rovnice (1. Vyšli bychom Maxwellovy rovnice 0 kterou bychom aplikovali opět stejný elementární válec.67 .2.55) tId  /lH aplikované elementární plošku podle obr. (1.55) proud lKlKhlJlKsJddI  NNNNNlKsJ (2. rovnice nenachází budicí veličina vztah: n(B1 B2) (2.141) tedy rovnice (1.136) Podobně bychom řešili magnetické pole.67, jejíţ jedná strana Potom upravíme levou stranu výchozí rovnice integrálu dráze 1-2-3-4-1    41 21 34 2 23 21 12 1 lHHlHlHHlHlH ddddd (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 100 a tedy pro s1 s2 s D1ns D2(-n)s sh s /:s pro 0 n(D1 D2) (2.137) Můţeme tedy konstatovat, rozhraní dvou magnetik normálová sloţka vektoru magnetické indukce mění spojitě rozhraní dvou dielektrických prostředí, pokud něm není přítomen náboj plošné hustoty normálová sloţka vektoru elektrické indukce rovněţ mění spojitě. Dostaneme tak naprosto stejné úpravě pravé strany, tentokrát polní veličinou uvaţováním skutečnosti, pravé straně uvedené Maxw.139) Na pravé straně rovnice (1. Podobným postupem bychom rovnice  /lE dostali záměnou závěr E1t E2t (2.55) bude mít úpravách tvar H1tl H2tl KNl /:l (2

---

---