Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
55) proud
lKlKhlJlKsJddI NNNNNlKsJ (2.141)
tedy rovnice (1. 2.67
.55) bude mít úpravách tvar
H1tl H2tl KNl /:l (2.142)
(H1 H2)t KN H1t H2t (2.139)
Na pravé straně rovnice (1.55) bude tedy mít tvar
lHlHdd ttlHlHlHlH 1121
34
2
12
1
(2.
rovnice nenachází budicí veličina vztah:
n(B1 B2) (2. Dostaneme tak naprosto stejné úpravě pravé
strany, tentokrát polní veličinou uvaţováním skutečnosti, pravé straně uvedené Maxw.
Podobným postupem bychom rovnice /lE dostali záměnou závěr
E1t E2t (2.143)
Pokud rozhraní neteče plošný proud mění zde tangenciální sloţky vektoru magnetické indukce
spojitě.
Pro odvození dalších podmínek přechodu
vyjděme rov. (1.2.55) tId /lH
aplikované elementární plošku podle obr.144)
obr.137)
Můţeme tedy konstatovat, rozhraní dvou
magnetik normálová sloţka vektoru
magnetické indukce mění spojitě rozhraní
dvou dielektrických prostředí, pokud něm není
přítomen náboj plošné hustoty normálová
sloţka vektoru elektrické indukce rovněţ mění
spojitě.140)
0hl
tt
D (2.138)
Integrály drahách 2-3 4-1 nabývají nulové hodnoty, protoţe integraci intenzita násobená
h Levá strana rovnice (1.67, jejíţ
jedná strana Potom upravíme levou stranu výchozí rovnice integrálu dráze 1-2-3-4-1
41
21
34
2
23
21
12
1 lHHlHlHHlHlH ddddd (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
100
a tedy pro s1 s2 s
D1ns D2(-n)s sh s /:s
pro 0
n(D1 D2) (2. Vyšli bychom Maxwellovy rovnice 0 kterou
bychom aplikovali opět stejný elementární válec.136)
Podobně bychom řešili magnetické pole
