Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
55) tId /lH
aplikované elementární plošku podle obr.2.55) proud
lKlKhlJlKsJddI NNNNNlKsJ (2.137)
Můţeme tedy konstatovat, rozhraní dvou
magnetik normálová sloţka vektoru
magnetické indukce mění spojitě rozhraní
dvou dielektrických prostředí, pokud něm není
přítomen náboj plošné hustoty normálová
sloţka vektoru elektrické indukce rovněţ mění
spojitě.55) bude mít úpravách tvar
H1tl H2tl KNl /:l (2.67, jejíţ
jedná strana Potom upravíme levou stranu výchozí rovnice integrálu dráze 1-2-3-4-1
41
21
34
2
23
21
12
1 lHHlHlHHlHlH ddddd (2.136)
Podobně bychom řešili magnetické pole.142)
(H1 H2)t KN H1t H2t (2.140)
0hl
tt
D (2. Dostaneme tak naprosto stejné úpravě pravé
strany, tentokrát polní veličinou uvaţováním skutečnosti, pravé straně uvedené Maxw.144)
obr.67
.55) bude tedy mít tvar
lHlHdd ttlHlHlHlH 1121
34
2
12
1
(2.139)
Na pravé straně rovnice (1. Vyšli bychom Maxwellovy rovnice 0 kterou
bychom aplikovali opět stejný elementární válec.Vliv prostředí elektromagnetické pole
100
a tedy pro s1 s2 s
D1ns D2(-n)s sh s /:s
pro 0
n(D1 D2) (2.143)
Pokud rozhraní neteče plošný proud mění zde tangenciální sloţky vektoru magnetické indukce
spojitě.
Podobným postupem bychom rovnice /lE dostali záměnou závěr
E1t E2t (2.
Pro odvození dalších podmínek přechodu
vyjděme rov. (1.138)
Integrály drahách 2-3 4-1 nabývají nulové hodnoty, protoţe integraci intenzita násobená
h Levá strana rovnice (1.141)
tedy rovnice (1. 2.
rovnice nenachází budicí veličina vztah:
n(B1 B2) (2
