Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 110 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

2. Podobným postupem bychom rovnice  /lE dostali záměnou závěr E1t E2t (2.141) tedy rovnice (1.137) Můţeme tedy konstatovat, rozhraní dvou magnetik normálová sloţka vektoru magnetické indukce mění spojitě rozhraní dvou dielektrických prostředí, pokud něm není přítomen náboj plošné hustoty normálová sloţka vektoru elektrické indukce rovněţ mění spojitě.139) Na pravé straně rovnice (1. Vyšli bychom Maxwellovy rovnice 0 kterou bychom aplikovali opět stejný elementární válec.55) proud lKlKhlJlKsJddI  NNNNNlKsJ (2.67 .Vliv prostředí elektromagnetické pole 100 a tedy pro s1 s2 s D1ns D2(-n)s sh s /:s pro 0 n(D1 D2) (2.138) Integrály drahách 2-3 4-1 nabývají nulové hodnoty, protoţe integraci intenzita násobená h Levá strana rovnice (1. 2.140)        0hl tt D (2.55) bude tedy mít tvar  lHlHdd  ttlHlHlHlH 1121 34 2 12 1 (2.55) tId  /lH aplikované elementární plošku podle obr.136) Podobně bychom řešili magnetické pole.143) Pokud rozhraní neteče plošný proud mění zde tangenciální sloţky vektoru magnetické indukce spojitě. Pro odvození dalších podmínek přechodu vyjděme rov. rovnice nenachází budicí veličina vztah: n(B1 B2) (2.67, jejíţ jedná strana Potom upravíme levou stranu výchozí rovnice integrálu dráze 1-2-3-4-1    41 21 34 2 23 21 12 1 lHHlHlHHlHlH ddddd (2.55) bude mít úpravách tvar H1tl H2tl KNl /:l (2. Dostaneme tak naprosto stejné úpravě pravé strany, tentokrát polní veličinou uvaţováním skutečnosti, pravé straně uvedené Maxw.144) obr.142) (H1 H2)t KN H1t H2t (2. (1

---

---