Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 110 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
67 . 2.143) Pokud rozhraní neteče plošný proud mění zde tangenciální sloţky vektoru magnetické indukce spojitě.55) tId  /lH aplikované elementární plošku podle obr.141) tedy rovnice (1.55) bude tedy mít tvar  lHlHdd  ttlHlHlHlH 1121 34 2 12 1 (2. Dostaneme tak naprosto stejné úpravě pravé strany, tentokrát polní veličinou uvaţováním skutečnosti, pravé straně uvedené Maxw.144) obr. Podobným postupem bychom rovnice  /lE dostali záměnou závěr E1t E2t (2.67, jejíţ jedná strana Potom upravíme levou stranu výchozí rovnice integrálu dráze 1-2-3-4-1    41 21 34 2 23 21 12 1 lHHlHlHHlHlH ddddd (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 100 a tedy pro s1 s2 s D1ns D2(-n)s sh s /:s pro 0 n(D1 D2) (2. (1. rovnice nenachází budicí veličina vztah: n(B1 B2) (2.55) proud lKlKhlJlKsJddI  NNNNNlKsJ (2.136) Podobně bychom řešili magnetické pole.137) Můţeme tedy konstatovat, rozhraní dvou magnetik normálová sloţka vektoru magnetické indukce mění spojitě rozhraní dvou dielektrických prostředí, pokud něm není přítomen náboj plošné hustoty normálová sloţka vektoru elektrické indukce rovněţ mění spojitě.139) Na pravé straně rovnice (1.138) Integrály drahách 2-3 4-1 nabývají nulové hodnoty, protoţe integraci intenzita násobená h Levá strana rovnice (1.55) bude mít úpravách tvar H1tl H2tl KNl /:l (2.142) (H1 H2)t KN H1t H2t (2. Pro odvození dalších podmínek přechodu vyjděme rov. Vyšli bychom Maxwellovy rovnice 0 kterou bychom aplikovali opět stejný elementární válec.2.140)        0hl tt D (2