Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
. bodě ij velikost limity
jjjj
PPj
jiiii
PPi
i PPEPEPPEPE
limlim (2.
Div n(Dj Di) (2. 2. Z
integrálních tvarů Maxwellových rovnic rovnice kontinuity budou dále tyto rovnice odvozeny jak
pro spojitou změnu, tak pro skok polní veličiny. Musí zde být doplněny podmínkami přechodu.Vliv prostředí elektromagnetické pole
99
Výklad
Uvaţujme dvě podoblasti i, s
různými parametry prostředí. Zatím jsou souhrnu odvozeny následující
tabulce:
Přičemţ jsme zavedli plošné divergence rotace např.135)
Plochu horní podstavy označíme s1, spodní podstavy s2 plochu pláště válečku s3 Integrál na
levé straně rov (2. Gaussova věta potom tvar
SVS
dsdVQds D (2. Podobně tomu dalších
polních veličin.2.134)
Kde Pi,Pj jsou body leţící velmi blízko bodu jednotlivých oblastech.135) rozpadá tři integrály
21321
21
0
2121
sssssS
dddddd sDsDsDDsDsDsD
obr.2.66
.
Rozhraní dvou dielektrik nebo dvou magnetik
Při odvození poměrů rozhraní dvou oblastí 1,2, které
jsou tvořeny dvěmi homogenními dielektriky vyjděme
nejprve Maxwellovy rovnice Gaussovy věty integrálním
tvaru, aplikované elementární válcový objem obr.133)
Označení tečných normálových sloţek odpovídá obr..65, kde
označuje symbol:
t projekce veličin jednotkového vektoru tO
n projekce jednotkového vektoru nO
N projekce jednotkového vektoru NO
= nO
x tO
Pokud vyšetřujeme poměry bodě leţícím rozhraní nazveme pojmem hodnota jednostranné
veličiny E,. 2.132)
Rot (Ej Ei) (2.66 s
velmi malou výškou válce Budicí veličinou náboj
plošné hustoty rozloţený rovině rozhraní náboj
objemové hustoty rovnoměrně rozloţený objemu
zkušebního válečku. Pole v
obou podoblastech popsáno polními
veličinami E,D,J,B,H, které jsou
funkcemi souřadnic bodů.65
obr. rozhraní
mezi oběma oblastmi ij jsou derivace
polních veličin nespojité neplatí zde
Maxwellovy rovnice diferenciálním tvaru
