Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 109 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Div n(Dj Di) (2.135) rozpadá tři integrály     21321 21 0 2121 sssssS dddddd sDsDsDDsDsDsD obr. Z integrálních tvarů Maxwellových rovnic rovnice kontinuity budou dále tyto rovnice odvozeny jak pro spojitou změnu, tak pro skok polní veličiny.  Rozhraní dvou dielektrik nebo dvou magnetik Při odvození poměrů rozhraní dvou oblastí 1,2, které jsou tvořeny dvěmi homogenními dielektriky vyjděme nejprve Maxwellovy rovnice Gaussovy věty integrálním tvaru, aplikované elementární válcový objem obr.2.134) Kde Pi,Pj jsou body leţící velmi blízko bodu jednotlivých oblastech. Podobně tomu dalších polních veličin. Musí zde být doplněny podmínkami přechodu.133) Označení tečných normálových sloţek odpovídá obr. 2. Zatím jsou souhrnu odvozeny následující tabulce: Přičemţ jsme zavedli plošné divergence rotace např.132) Rot (Ej Ei) (2.65 obr.135) Plochu horní podstavy označíme s1, spodní podstavy s2 plochu pláště válečku s3 Integrál na levé straně rov (2.. bodě ij velikost limity  jjjj PPj jiiii PPi i PPEPEPPEPE   limlim (2.66 . 2.65, kde označuje symbol: t projekce veličin jednotkového vektoru tO n projekce jednotkového vektoru nO N projekce jednotkového vektoru NO = nO x tO Pokud vyšetřujeme poměry bodě leţícím rozhraní nazveme pojmem hodnota jednostranné veličiny E,.66 s velmi malou výškou válce Budicí veličinou náboj plošné hustoty rozloţený rovině rozhraní náboj objemové hustoty rovnoměrně rozloţený objemu zkušebního válečku. Pole v obou podoblastech popsáno polními veličinami E,D,J,B,H, které jsou funkcemi souřadnic bodů. Gaussova věta potom tvar   SVS dsdVQds D (2.2.. rozhraní mezi oběma oblastmi ij jsou derivace polních veličin nespojité neplatí zde Maxwellovy rovnice diferenciálním tvaru.Vliv prostředí elektromagnetické pole 99 Výklad Uvaţujme dvě podoblasti i, s různými parametry prostředí