V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
.exp(..60 −+=′′−′=′ ϑϑϑ
( rjkrjkhFIrrjkFIE yzoyzo /)exp()..60/exp.Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 41
Řešení:
Řešenou situaci ukazuje Obr..exp()cos.cos.60 −−−=′′′′−′′=′′ ϑϑϑ
a jejich součet
( ]
( rjkrkhjkdkljI
rjkrjkhjkhFIEEE
o
yzoyz
/)exp(.hr =′Δ Pak intenzity pole lze vyjádřit vztahy
( rjkrjkhFIrrjkFIE yzoyzo /)exp().60
−+−=
=−−−+=′′+′=
ϑϑ
ϑϑϑϑ
V poslední lomené závorce vyjádřena funkce reflektoru ]ϑcossin2 khjF yzr pro
řešenou rovinu . Zrcadlová soustava (Obr. 7.. 7.cossin2..0cos.sincos.cos.5c Funkce
reflektoru pak bude dána stejným vztahem ]ϑcossin2 khjFF yzrxzr vztahu pro
intenzitu pole však nutno dosadit odpovídající funkci záření soustavy Fzx Tak dostaneme
výsledný vztah
( ]
( )
( rjkrkhj
klkl
jIE ozx /exp.. 7.
- rovina zy
Podle Obr.60
/)exp(.5: Soustava antén reflektorem
a) Při řešení opět zakreslíme situaci sledované hlavní rovině délky průvodičů r′a ′′
vyjádříme pomocí dráhového rozdílu r′Δ Dílčí intenzity pole sečteme a
úpravou získáme vztah pro výslednou intenzitu pole pro řešenou rovinu, kterém lze najít
i skupinovou funkci reflektoru . Tomu odpovídá představa nulové velikosti (tečné složky) intenzity elektrického pole
na povrchu vodivé plochy.cos
.exp(.5b)
má dipóly rovněž rovnoběžné rovinou reflektoru proud každém jejím dipólu opačnou
fázi I´í než proud odpovídajícím dipólu skutečné soustavy.
y
z
//
x
y
z
I1I3 I2
h
h
Io
//
P
//r
r
h
h
I1I2I3
, ,
x
y
z
I1I3 I2
h
ϑ
Io
,
,
r
,,
rΔ
,
rΔ
,
a) c)
Obr...5c jsou délky průvodičů rrr ′Δ−=′ rrr ′Δ+=′′ kde dráhový rozdíl
ϑcos.. 7.cossin2. Pak pro vztažné proudy
platí I´o .
- rovina zx
Situaci této rovině znázorňuje, záměně opět Obr.21
cos
cossin..5a Dipóly skutečné soustavy antén jsou rovnoběžné
s rovinou reflektoru proudy nich mají stejnou fázi 0).cos1. 7.60/exp... Nulová bude i
funkce reflektoru 02/cossin2 πkhjF yxr soustava reflektorem těchto směrů
nezáří.21.)cos.60 −+
−
= ϑ
ϑ
ϑ
ϑ
- rovina xy
Ve vzdálené oblasti budou průvodiče vztažných bodů skutečné zrcadlové soustavy
ke každému bodu této roviny stejně dlouhé dráhové rozdíly budou nulové...exp(
