V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
.60/exp.. Zrcadlová soustava (Obr..sincos.0cos.cossin2.
- rovina zy
Podle Obr.exp(.cossin2. Pak pro vztažné proudy
platí I´o .60 −−−=′′′′−′′=′′ ϑϑϑ
a jejich součet
( ]
( rjkrkhjkdkljI
rjkrjkhjkhFIEEE
o
yzoyz
/)exp(.5c jsou délky průvodičů rrr ′Δ−=′ rrr ′Δ+=′′ kde dráhový rozdíl
ϑcos.. 7.5c Funkce
reflektoru pak bude dána stejným vztahem ]ϑcossin2 khjFF yzrxzr vztahu pro
intenzitu pole však nutno dosadit odpovídající funkci záření soustavy Fzx Tak dostaneme
výsledný vztah
( ]
( )
( rjkrkhj
klkl
jIE ozx /exp.21...cos1.. Nulová bude i
funkce reflektoru 02/cossin2 πkhjF yxr soustava reflektorem těchto směrů
nezáří.5: Soustava antén reflektorem
a) Při řešení opět zakreslíme situaci sledované hlavní rovině délky průvodičů r′a ′′
vyjádříme pomocí dráhového rozdílu r′Δ Dílčí intenzity pole sečteme a
úpravou získáme vztah pro výslednou intenzitu pole pro řešenou rovinu, kterém lze najít
i skupinovou funkci reflektoru .60/exp. 7.60 −+=′′−′=′ ϑϑϑ
( rjkrjkhFIrrjkFIE yzoyzo /)exp(). 7....cos. 7.Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 41
Řešení:
Řešenou situaci ukazuje Obr.cos
..21
cos
cossin.60
/)exp(.60
−+−=
=−−−+=′′+′=
ϑϑ
ϑϑϑϑ
V poslední lomené závorce vyjádřena funkce reflektoru ]ϑcossin2 khjF yzr pro
řešenou rovinu ..cos.60 −+
−
= ϑ
ϑ
ϑ
ϑ
- rovina xy
Ve vzdálené oblasti budou průvodiče vztažných bodů skutečné zrcadlové soustavy
ke každému bodu této roviny stejně dlouhé dráhové rozdíly budou nulové.exp()cos.5a Dipóly skutečné soustavy antén jsou rovnoběžné
s rovinou reflektoru proudy nich mají stejnou fázi 0). 7. Tomu odpovídá představa nulové velikosti (tečné složky) intenzity elektrického pole
na povrchu vodivé plochy.5b)
má dipóly rovněž rovnoběžné rovinou reflektoru proud každém jejím dipólu opačnou
fázi I´í než proud odpovídajícím dipólu skutečné soustavy..exp(.hr =′Δ Pak intenzity pole lze vyjádřit vztahy
( rjkrjkhFIrrjkFIE yzoyzo /)exp()..
- rovina zx
Situaci této rovině znázorňuje, záměně opět Obr.
.)cos.
y
z
//
x
y
z
I1I3 I2
h
h
Io
//
P
//r
r
h
h
I1I2I3
, ,
x
y
z
I1I3 I2
h
ϑ
Io
,
,
r
,,
rΔ
,
rΔ
,
a) c)
Obr.exp(
