Elektromagnetické vlny, antény a vedení (příklady)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 35 z 80

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
sin.2 platí vztah ( ) ψ ψ ψ sin coscos.8 ) V prvním případě pro výpočet postačí znalost normované směrové charakteristiky antény (kterou lze získat měřením, ale celém sektoru směrů), nebo funkce záření pro sledovaný směr odpovídající odpor záření antény.1 ).4 ) kde úhel svírá průvodič bodu pozorování osou dipólu Obr.120 .0 === 7.3 ) Pro funkci záření dipólu uvažovaným rozložením proudu 7.3 vztah [ )klRIIRR mvstmmvst 22 sin. podmínky stejného vyzářeného výkonu 22 .sin..6 ) Z praktického hlediska užitečné znát odpor záření vztažený vstupnímu proudu, který možno snadno měřit.5 který při využití nezávislosti výrazu úhlu bude mít tvar ∫=Σ π ϑϑ 0 2 . ΣΣΣ 7. vstvstmm IRIRP ΣΣΣ dostaneme využitím 7. . Odpor záření dipólu, vztažený proudu kmitně dán výrazem závorce vztahu 7.sin. Konstanta úměrnosti mezi vyzářeným výkonem kvadrátem proudu určuje odpor záření RΣ antény....1 3.9 dostaneme 2 2 0 0 22 .Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 35 kterých vlna stejnou fázi) místa pozorování, kterém intenzitu pole počítáme. 7. mmmm IRddFIP =⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ = ∫∫ ππ ϕϑϑ π ( 7.2 ) Snadno přesvědčíme, konci ramene (pro proud nulový, vstupních svorkách dipólu (pro dostaneme ( )klIzII mvst sin.7 ) Dalším parametrem antény činitel směrovosti, který udává, kolikrát větší hustotu výkonu vytvoří daném směru daná anténa srovnání všesměrovým zářičem napájeným stejným výkonem ( ) ( ) ( ) m m R F dd F F D Σ == ∫∫ 2 2 0 0 2 max ,. Rozložení proudu rameni dipólu můžeme vyjádřit vztahem ( ]zlkIzI sin. 30 .cos klkl jFm − = 7.5 ) Vzhledem nezávislosti integrandu úhlu přejde vnější integrál násobení výrazu konstantou . Výkon vyzářený dipólem vypočteme integrací hustot výkonu povrchu kulové plochy, kdy dosazení 7..60 dFR 7. , 4 , ϕϑ ϕϑϑ ϕϑ π ϕϑ ππ 7. Pro výpočet funkce záření, odporu záření činitele směrovosti dipólu rovnoběžného s osou možno použít proceduru MATLAB, uvedenou ]. 7