V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
sin.2 platí vztah
( )
ψ
ψ
ψ
sin
coscos.8 )
V prvním případě pro výpočet postačí znalost normované směrové charakteristiky antény
(kterou lze získat měřením, ale celém sektoru směrů), nebo funkce záření pro sledovaný
směr odpovídající odpor záření antény.1 ).4 )
kde úhel svírá průvodič bodu pozorování osou dipólu Obr.120
.0 === 7.3 )
Pro funkci záření dipólu uvažovaným rozložením proudu 7.3 vztah
[ )klRIIRR mvstmmvst
22
sin. podmínky stejného vyzářeného výkonu
22
.sin..6 )
Z praktického hlediska užitečné znát odpor záření vztažený vstupnímu proudu,
který možno snadno měřit.5 který při využití nezávislosti výrazu úhlu bude mít tvar
∫=Σ
π
ϑϑ
0
2
. ΣΣΣ 7. vstvstmm IRIRP ΣΣΣ dostaneme využitím 7.
. Odpor záření dipólu, vztažený proudu kmitně dán výrazem závorce
vztahu 7.sin.
Konstanta úměrnosti mezi vyzářeným výkonem kvadrátem proudu určuje odpor záření
RΣ antény....1 3.9 dostaneme
2
2
0 0
22
.Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 35
kterých vlna stejnou fázi) místa pozorování, kterém intenzitu pole počítáme. 7. mmmm IRddFIP =⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
= ∫∫
ππ
ϕϑϑ
π
( 7.2 )
Snadno přesvědčíme, konci ramene (pro proud nulový, vstupních
svorkách dipólu (pro dostaneme
( )klIzII mvst sin.7 )
Dalším parametrem antény činitel směrovosti, který udává, kolikrát větší hustotu
výkonu vytvoří daném směru daná anténa srovnání všesměrovým zářičem napájeným
stejným výkonem
( )
( )
( )
m
m
R
F
dd
F
F
D
Σ
==
∫∫
2
2
0 0
2
max
,.
Rozložení proudu rameni dipólu můžeme vyjádřit vztahem
( ]zlkIzI sin.
30
.cos klkl
jFm
−
= 7.5 )
Vzhledem nezávislosti integrandu úhlu přejde vnější integrál násobení výrazu
konstantou .
Výkon vyzářený dipólem vypočteme integrací hustot výkonu povrchu kulové
plochy, kdy dosazení 7..60 dFR 7.
,
4
,
ϕϑ
ϕϑϑ
ϕϑ
π
ϕϑ
ππ 7.
Pro výpočet funkce záření, odporu záření činitele směrovosti dipólu rovnoběžného
s osou možno použít proceduru MATLAB, uvedenou ]. 7
