V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
1 ).60 dFR 7. ΣΣΣ 7.Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 35
kterých vlna stejnou fázi) místa pozorování, kterém intenzitu pole počítáme. 7..cos klkl
jFm
−
= 7.0 === 7.
Rozložení proudu rameni dipólu můžeme vyjádřit vztahem
( ]zlkIzI sin.3 vztah
[ )klRIIRR mvstmmvst
22
sin.sin.
Konstanta úměrnosti mezi vyzářeným výkonem kvadrátem proudu určuje odpor záření
RΣ antény.
,
4
,
ϕϑ
ϕϑϑ
ϕϑ
π
ϕϑ
ππ 7.6 )
Z praktického hlediska užitečné znát odpor záření vztažený vstupnímu proudu,
který možno snadno měřit.9 dostaneme
2
2
0 0
22
.2 )
Snadno přesvědčíme, konci ramene (pro proud nulový, vstupních
svorkách dipólu (pro dostaneme
( )klIzII mvst sin. podmínky stejného vyzářeného výkonu
22
.
30
.3 )
Pro funkci záření dipólu uvažovaným rozložením proudu 7.
Pro výpočet funkce záření, odporu záření činitele směrovosti dipólu rovnoběžného
s osou možno použít proceduru MATLAB, uvedenou ].sin.. 7.120
.5 který při využití nezávislosti výrazu úhlu bude mít tvar
∫=Σ
π
ϑϑ
0
2
.
.sin.1 3...8 )
V prvním případě pro výpočet postačí znalost normované směrové charakteristiky antény
(kterou lze získat měřením, ale celém sektoru směrů), nebo funkce záření pro sledovaný
směr odpovídající odpor záření antény. vstvstmm IRIRP ΣΣΣ dostaneme využitím 7.2 platí vztah
( )
ψ
ψ
ψ
sin
coscos. Odpor záření dipólu, vztažený proudu kmitně dán výrazem závorce
vztahu 7.5 )
Vzhledem nezávislosti integrandu úhlu přejde vnější integrál násobení výrazu
konstantou .
Výkon vyzářený dipólem vypočteme integrací hustot výkonu povrchu kulové
plochy, kdy dosazení 7.4 )
kde úhel svírá průvodič bodu pozorování osou dipólu Obr.7 )
Dalším parametrem antény činitel směrovosti, který udává, kolikrát větší hustotu
výkonu vytvoří daném směru daná anténa srovnání všesměrovým zářičem napájeným
stejným výkonem
( )
( )
( )
m
m
R
F
dd
F
F
D
Σ
==
∫∫
2
2
0 0
2
max
,.. mmmm IRddFIP =⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
= ∫∫
ππ
ϕϑϑ
π
( 7
