Elektromagnetické vlny, antény a vedení (příklady)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 11 z 80

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
(-2 -138o H(A) H(0).120. = − = ′ = 9 3602 y y k π λ m c) Hustotu výkonu získáme dosazením 3.9.exp(138o ) V/m b) vlnovou délku směru osy získáme dosazením měrné fáze k´y směru této osy do vztahu 3. .10-2 .sinα 18. 60 2 .exp(j138o ) 2,51.H(A) 40π.rA0 k´x .(0 ky´.10-2 ..exp[-j.12 ) kde 300/f délka vlny [m] volném prostoru parametry při kmitočtu f [MHz] Pro zadané parametry pak dostaneme λo 300/f 300/ m ===′= 1.2.6 Dosazením souřadnic výchozího bodu (počátku souřadnic) nulové změny souřadnice pro body ose y dostaneme arg[H(C)] arg[H(0)] [kx´.10 pak (210o – 90o ) 120o . H(A) H(0).rA0) k´x k´.Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 11 rr o k με λ π .cos210o = 15,6 o /m k´y k´.cosα =18.9 Zadaná rovina normálu směru osy y a úhel vztahu 3.H* (A) 2,51.exp(j138o ) mA/m E(A) Zo.0,02.10-2 .sin210o = o /m k.2 o y C n k n y π n.4 Pokud hledáme vlnovou délku jako vzdálenost, dosazuje absolutní hodnota měrné fáze.. П(A) E(A).11 ) r r oZ ε μ π.exp(-jk.cos 120o = 2,5 mW d) Polohu bodů ose kterých bodech intenzita pole stejnou fázi jako v počátku souřadnic získáme argumentové části rovnice 3.(-138o )] 20. 2 π με λ π rr o kk 0,314 rad/m o / k´´ 0 ππ ε μ π 40 9 1 .(xA– k´y .8 převedeme intenzitu elektrického pole E(A) .π (kde celé číslo) a souřadnice těchto bodů budou = − = ′ = 9 360.02.6 přepočteme intenzitu magnetického pole H(0) počátku souřadnic intenzitu pole H(A) bodě podle vztahu 3.120= 3.40 m Všimněme si, výsledek shodný násobky délky vlny směru vypočtené části b).(10 (-9).(yC 0)] „Stejnou“ fázi mají intenzity pole při arg[H(C)] arg[H(0)] 2n.exp(-jk.(yA (-15,6).120 === r r oZ 125,7 Ω a) Pomocí vztahu 3.cos 5.0,1.exp(-138o ) 50,2 mW/m2 P(A) П(A).exp(j138o ).S. 2 = 3.rA0) 2