V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...
rA0 k´x .0,02.cos210o
= 15,6 o
/m
k´y k´.(-2 -138o
H(A) H(0).(yA (-15,6).9 Zadaná rovina normálu směru osy y
a úhel vztahu 3.120 ===
r
r
oZ 125,7 Ω
a) Pomocí vztahu 3.cosα =18.120.6 Dosazením souřadnic
výchozího bodu (počátku souřadnic) nulové změny souřadnice pro body ose y
dostaneme
arg[H(C)] arg[H(0)] [kx´.10-2
.rA0) 2.8 převedeme intenzitu
elektrického pole E(A) .
.120= 3.exp(j138o
).cos 5.exp(138o
) V/m
b) vlnovou délku směru osy získáme dosazením měrné fáze k´y směru této osy do
vztahu 3.(0 ky´.(-138o
)] 20.exp(-jk.0,1.Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 11
rr
o
k με
λ
π
.6 přepočteme intenzitu magnetického pole H(0) počátku
souřadnic intenzitu pole H(A) bodě podle vztahu 3.12 )
kde 300/f délka vlny [m] volném prostoru parametry při kmitočtu
f [MHz] Pro zadané parametry pak dostaneme
λo 300/f 300/ m
===′= 1.
H(A) H(0).
П(A) E(A).11 )
r
r
oZ
ε
μ
π.(10 (-9).π (kde celé číslo)
a souřadnice těchto bodů budou
=
−
=
′
=
9
360.exp(j138o
) 2,51.
2
= 3.(yC 0)]
„Stejnou“ fázi mají intenzity pole při arg[H(C)] arg[H(0)] 2n.
60
2
.exp(-jk..10-2
.H*
(A) 2,51.exp(-138o
) 50,2 mW/m2
P(A) П(A).9.2.
=
−
=
′
=
9
3602
y
y
k
π
λ m
c) Hustotu výkonu získáme dosazením 3.02.sinα 18.
2 π
με
λ
π
rr
o
kk 0,314 rad/m o
/ k´´ 0
ππ
ε
μ
π 40
9
1
.10-2
.10 pak (210o
– 90o
) 120o
.H(A) 40π.rA0)
k´x k´.2 o
y
C
n
k
n
y
π
n.40 m
Všimněme si, výsledek shodný násobky délky vlny směru vypočtené části b)..S.exp[-j.4 Pokud hledáme vlnovou délku jako vzdálenost, dosazuje absolutní hodnota
měrné fáze.cos 120o
= 2,5 mW
d) Polohu bodů ose kterých bodech intenzita pole stejnou fázi jako
v počátku souřadnic získáme argumentové části rovnice 3.(xA– k´y .sin210o
= o
/m
k.exp(j138o
) mA/m
E(A) Zo
