Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 80 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně Po dosazení 655H654H(8. Její řešení, vyjadřující šíření vlny směru můžeme zapsat tvaru zz eAeAT − += 212 (8. Postupnou vlnu, šířící vlnovodem směru pak vyjadřuje druhý člen v 660H659H(8.10) kde jsou integrační konstanty +jα konstanta šíření vlny směru osy vlnovodu.9) Rovnice 657H656H(8. Podle rovnice 661H660H(8.5) a rozepsání operátoru )21 2 . 8.3 Řešení vlnové rovnice pro podélný směr Rovnice 659H658H(8.T2 upravit tvar 02 2 2 2 1 1 2 =+ ∇ + ∇ k T T T T (8.8a,b) pak popisuje rozložení elektromagnetického pole příčných řezech vlnovodem, rovnice 658H657H(8.8a,b) diferenciální rovnicí druhého řádu konstantními koeficienty.8a,b) šíření vlny podél osy vlnovodu.2 21 2 212 2 11 2 2 =++∇+∇ TTkTTTTTT (8.7) Protože funkce jsou nezávislé (nemají společnou proměnnou), může být poslední rovnice splněna jen tehdy, když první druhý sčítanec budou rovny konstantám 2 2 2 2 2 1 1 2 , γ= ∇ Γ−= ∇ T T T T (8.grad.10). Mezní případ, kdy výraz pod odmocninou nulový, nastane při kmitočtu ωkrit με ω Γ =krit (8.6) můžeme dělením součinem T1. Konstanta (měrný útlum) bude vlnovodu dokonale vodivými stěnami nulová a konstanta šíření bude ryze imaginární.4) vlnové rovnice 022 =Π+Π∇ (8.11) Výraz pod odmocninou záporný jen dost vysokém kmitočtu.12) .6) Protože vektory gradT1 gradT2 jsou navzájem kolmé, jejich skalární součin je nulový rovnici 656H655H(8.TT∇ dostaneme vztah 0grad.9) pak μεωγ 2222 −Γ=−Γ= (8.8a,b) kde μεω=k vlnové číslo pro konstanty platí 222 k=Γ−γ (8