Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 79 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Vektory intenzity pole jsou pak popsány soustavou rovnic m z e z e z rotjgraddivk ΠΠΠE .2 εω−+= (8.Elektromagnetické vlny, antény vedení 77 Uvedeným rozborem jsme zjistili, vlnovodem může šířit jen vlna kmitočtu vyšším než kritický kmitočet vlnovodu, délka vlny fázová rychlost mají směru osy vlnovodu větší hodnoty než směru šíření dílčí vlny vlnovodu může současně existovat více struktur (vidů) vln. 8.2 Rozložení elektromagnetického pole vlnovodu Předpokládejme, kovový vlnovod homogenní (má podélném směru stálé vlastnosti) libovolný průřez (654H653HObr. 8. Nejprve ale zavedeme nový druh vektorové veličiny, která nám toto řešení usnadní. Hertzovy vektory elektrického typu e Π magnetického typu m Π mohou vyjádřit elektrické magnetické pole podobně jako vektorový potenciál který jsme zavedli ve 3. Pro získání představy rozložení intenzity pole uvnitř vlnovodu však uvedená představa nestačí bude nutno strukturu pole uvnitř vlnovodu vyšetřit analyticky.3) Bez zajímavosti není skutečnost, první dva členy těchto rovnicích popisují podélné složky vektorů zatímco poslední člen určuje příčné složky těchto vektorů.4: Homogenní vlnovod Při analýze šíření vlny vlnovodu budeme opět řešit homogenní vlnovou rovnici. Pro popis pole vlnovodu však postačí dvě skalární složky, pokud každá bude odpovídat jinému typu Hertzova vektoru. Funkce T1(u,v) závisí jen příčných souřadnicích funkce T2(z) závisí jen podélné souřadnici z ( )zTvuTz . následující části budeme sledovat rozložení elektromagnetického pole, které možno uvnitř vlnovodu vybudit. Dále poznáme, Hertzův vektor elektrického typu e Π popisuje vlnu příčně (transversálně) magnetickou vektor magnetického typu m Π vlnu příčně elektrickou .4). z v o o ou Obr. 8.2 μω−+= (8. Protože rozložení pole podélném směru nezávisí rozložení pole příčných směrech můžeme každý Hertzových vektorů vyjádřit součinem dvou funkcí.2) e z m z m z rotjgraddivk ΠΠΠH . Pro další řešení proto zvolíme složky obou Hertzových vektorů směru osy vlnovodu e zΠ m zΠ .,=Π (8. kapitole při výkladu řešení Maxwellových rovnic.4)