Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 71 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
r e CE jkr S − = (7.7: Difrakce polorovině Rovinu přepážky označíme budeme předpokládat, kolmá spojnici VP. 2 dd ddk a + = (7. Nejprve vypočteme intenzitu pole rovině překážky jakoby tam přepážka nebyla: ( ) 1 1 . .34) Zde zdrojová konstanta, vlnové číslo. 7.Elektromagnetické vlny, antény vedení 69 r r x1 0 0y y V P d1 d2 0S dS(x,y) r2 n Obr.35) Integrujeme volné (propustné) části roviny Protože zřejmě největší podíl intenzitě E(P) mají Huygensovy zdroje blízko horní hrany, tedy blízko bodu položíme cos( n,r2) 1 a exponentech upravíme.1) pro oblast hrany překážky nahoru, ale E(S) = hrany překážky dolů, protože překážka vlny nepropouští.... Intenzita ozáření E(S) je dána vztahem 625H624H(10.34) už jen třeba sečíst těmito zdroji vytvořené intenzity bodu odvoláním vztah 627H626H(9. y jayjaxP dydxee j CE λ (7.38) byla zavedena jen pro zkrácení zápisu.37) kde veličina a 21 21 .22) je ( ) ( )∫ − = 1 2 2 2,cos S jkr SP dS r e rnE j E λ (7. Rovina S zleva ozářená každý její element zdrojem záření pro poloprostor vpravo. Každý element volné části roviny můžeme tedy považovat Huygensův zdroj ozářený intenzitou 626H625H(7.36) Při úpravě jsme předpokládali, všechny významné Huygensovy zdroje leží tak blízko počátku, jmenovatelích ještě položíme dostaneme ( ) ∫ ∫ ∞ ∞ ∞− −− = 0 22 . Konkrétně budeme sledovat difrakci přepážce polorovině (624H623HObr. Symbolem označena souřadnice hrany ("výška") přepážky. . Nyní použijeme Huygensův princip.. 7. Např. fyzikálního hlediska úloha vyřešena.7), ale výsledek lze jakkoli rozšířit. pro vzdálenost je: ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ +⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ +≅⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ +⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ +=++= 2 1 2 1 1 2 1 2 1 1 222 11 2 1 2 1 11 d y d x d d y d x dyxdr (7. Zbývá dokončit matematickou část