Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
cosh
sinh.47) výrazně zjednoduší. delších
úseků (velké nutné přesně dodržet vztah délky úseku vedení kmitočtu.
2 πλ
λ
π
αγ jjljl ===
a vstupní impedance Zvst Z(ζ úseku vedení, zakončeného impedancí bude rovna
k
ov
vst
Z
Z
Z
2
= (5.
a) čtvrtvlnné vedení bezeztrátové λ/4 0
Argument hyperbolických funkcí 498H497H(5.48)
Čtvrtvlnný úsek vedení transformuje impedanci zátěže impedanci úměrnou její
převrácené hodnotě.Elektromagnetické vlny, antény vedení 33
( )2
2
1
.4
1
+
=−=
−
==
σ
σ
ρk
k
kk
k
k
P
PP
P
P
L r
sr
r (5.
Poměr napětí U(ζ proudu I(ζ místě vedení roven impedanci Z(ζ pro
kterou dělením 493H492H(5.max ovk ZPI (5.46)
Protože poměr napětí proudu konci vedení roven impedanci zátěže
vedení můžeme vztah 495H494H(5.
.4 Transformace impedance vedením
V předchozích částech této kapitoly jsme sledovali rozložení napětí proudu podél
vedení..
ovkk
kovk
ZUI
IZU
I
U
Z
+
+
== (5.cosh.45)
5. Konstantou úměrnosti kvadrát charakteristické impedance vedení Zov .47) při výpočtech komplikuje nutnost vyčíslení hyperbolických funkcí
komplexního argumentu +jα)l Všimněme proto nejprve zvláštních situací, kdy se
vztah 497H496H(5.43)
Napěťové (proudové) namáhání vedení určeno napětím nebo proudem kmitně
stojaté vlny vedení, které jsou krát větší než napětí proud přizpůsobeném vedení,
které přenáší stejný výkon Pk
σ.max ovk ZPU (5.21) dostaneme vztah
( )
( )
( )
( )γζγζ
γζγζ
ζ
ζ
ζ
sinh..λ/4 kde celé číslo.
kov
ovk
ZZ
ZZ
Z
+
+
= (5. Poměr napětí proudu přímé nebo zpětné vlny libovolném místě homogenního
vedení, zakončené libovolnou impedancí roven charakteristické impedanci vedení Zov .47) bude tomto případě roven
24
.44)
σ.cosh
sinh.cosh.20) 494H493H(5.47)
Využití vztahu 496H495H(5.
Stejné vlastnosti mají úseky vedení délky =(2n-1).46) převést tvar
( )
( )γζγζ
γζγζ
ζ
sinh
