Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 35 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
47) výrazně zjednoduší.47) bude tomto případě roven 24 .20) 494H493H(5.48) Čtvrtvlnný úsek vedení transformuje impedanci zátěže impedanci úměrnou její převrácené hodnotě.max ovk ZPU (5. .45) 5.cosh.46) převést tvar ( ) ( )γζγζ γζγζ ζ sinh.λ/4 kde celé číslo. Poměr napětí U(ζ proudu I(ζ místě vedení roven impedanci Z(ζ pro kterou dělením 493H492H(5.21) dostaneme vztah ( ) ( ) ( ) ( )γζγζ γζγζ ζ ζ ζ sinh.Elektromagnetické vlny, antény vedení 33 ( )2 2 1 . Stejné vlastnosti mají úseky vedení délky =(2n-1). kov ovk ZZ ZZ Z + + = (5.43) Napěťové (proudové) namáhání vedení určeno napětím nebo proudem kmitně stojaté vlny vedení, které jsou krát větší než napětí proud přizpůsobeném vedení, které přenáší stejný výkon Pk σ. Poměr napětí proudu přímé nebo zpětné vlny libovolném místě homogenního vedení, zakončené libovolnou impedancí roven charakteristické impedanci vedení Zov . ovkk kovk ZUI IZU I U Z + + == (5.cosh.47) při výpočtech komplikuje nutnost vyčíslení hyperbolických funkcí komplexního argumentu +jα)l Všimněme proto nejprve zvláštních situací, kdy se vztah 497H496H(5. delších úseků (velké nutné přesně dodržet vztah délky úseku vedení kmitočtu.. Konstantou úměrnosti kvadrát charakteristické impedance vedení Zov .44) σ.cosh sinh.47) Využití vztahu 496H495H(5.max ovk ZPI (5.. a) čtvrtvlnné vedení bezeztrátové λ/4 0 Argument hyperbolických funkcí 498H497H(5.cosh sinh.46) Protože poměr napětí proudu konci vedení roven impedanci zátěže vedení můžeme vztah 495H494H(5. 2 πλ λ π αγ jjljl === a vstupní impedance Zvst Z(ζ úseku vedení, zakončeného impedancí bude rovna k ov vst Z Z Z 2 = (5.4 Transformace impedance vedením V předchozích částech této kapitoly jsme sledovali rozložení napětí proudu podél vedení.4 1 + =−= − == σ σ ρk k kk k k P PP P P L r sr r (5