Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
46)
Protože poměr napětí proudu konci vedení roven impedanci zátěže
vedení můžeme vztah 495H494H(5. Konstantou úměrnosti kvadrát charakteristické impedance vedení Zov .λ/4 kde celé číslo.
2 πλ
λ
π
αγ jjljl ===
a vstupní impedance Zvst Z(ζ úseku vedení, zakončeného impedancí bude rovna
k
ov
vst
Z
Z
Z
2
= (5.cosh.cosh
sinh.4 Transformace impedance vedením
V předchozích částech této kapitoly jsme sledovali rozložení napětí proudu podél
vedení.47) bude tomto případě roven
24
.45)
5.Elektromagnetické vlny, antény vedení 33
( )2
2
1
.47)
Využití vztahu 496H495H(5..46) převést tvar
( )
( )γζγζ
γζγζ
ζ
sinh.43)
Napěťové (proudové) namáhání vedení určeno napětím nebo proudem kmitně
stojaté vlny vedení, které jsou krát větší než napětí proud přizpůsobeném vedení,
které přenáší stejný výkon Pk
σ.4
1
+
=−=
−
==
σ
σ
ρk
k
kk
k
k
P
PP
P
P
L r
sr
r (5.
ovkk
kovk
ZUI
IZU
I
U
Z
+
+
== (5. delších
úseků (velké nutné přesně dodržet vztah délky úseku vedení kmitočtu.
Stejné vlastnosti mají úseky vedení délky =(2n-1).48)
Čtvrtvlnný úsek vedení transformuje impedanci zátěže impedanci úměrnou její
převrácené hodnotě.47) při výpočtech komplikuje nutnost vyčíslení hyperbolických funkcí
komplexního argumentu +jα)l Všimněme proto nejprve zvláštních situací, kdy se
vztah 497H496H(5.
a) čtvrtvlnné vedení bezeztrátové λ/4 0
Argument hyperbolických funkcí 498H497H(5.21) dostaneme vztah
( )
( )
( )
( )γζγζ
γζγζ
ζ
ζ
ζ
sinh.
kov
ovk
ZZ
ZZ
Z
+
+
= (5.max ovk ZPI (5.
.47) výrazně zjednoduší.20) 494H493H(5.44)
σ. Poměr napětí proudu přímé nebo zpětné vlny libovolném místě homogenního
vedení, zakončené libovolnou impedancí roven charakteristické impedanci vedení Zov .
Poměr napětí U(ζ proudu I(ζ místě vedení roven impedanci Z(ζ pro
kterou dělením 493H492H(5.max ovk ZPU (5.cosh.cosh
sinh.
