Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 35 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
2 πλ λ π αγ jjljl === a vstupní impedance Zvst Z(ζ úseku vedení, zakončeného impedancí bude rovna k ov vst Z Z Z 2 = (5. . Stejné vlastnosti mají úseky vedení délky =(2n-1)..Elektromagnetické vlny, antény vedení 33 ( )2 2 1 .47) Využití vztahu 496H495H(5. Poměr napětí U(ζ proudu I(ζ místě vedení roven impedanci Z(ζ pro kterou dělením 493H492H(5. delších úseků (velké nutné přesně dodržet vztah délky úseku vedení kmitočtu.20) 494H493H(5.43) Napěťové (proudové) namáhání vedení určeno napětím nebo proudem kmitně stojaté vlny vedení, které jsou krát větší než napětí proud přizpůsobeném vedení, které přenáší stejný výkon Pk σ.47) při výpočtech komplikuje nutnost vyčíslení hyperbolických funkcí komplexního argumentu +jα)l Všimněme proto nejprve zvláštních situací, kdy se vztah 497H496H(5.46) převést tvar ( ) ( )γζγζ γζγζ ζ sinh. ovkk kovk ZUI IZU I U Z + + == (5. Konstantou úměrnosti kvadrát charakteristické impedance vedení Zov .44) σ.cosh.max ovk ZPU (5.cosh. kov ovk ZZ ZZ Z + + = (5. a) čtvrtvlnné vedení bezeztrátové λ/4 0 Argument hyperbolických funkcí 498H497H(5. Poměr napětí proudu přímé nebo zpětné vlny libovolném místě homogenního vedení, zakončené libovolnou impedancí roven charakteristické impedanci vedení Zov .λ/4 kde celé číslo.47) bude tomto případě roven 24 .47) výrazně zjednoduší.46) Protože poměr napětí proudu konci vedení roven impedanci zátěže vedení můžeme vztah 495H494H(5.4 1 + =−= − == σ σ ρk k kk k k P PP P P L r sr r (5.4 Transformace impedance vedením V předchozích částech této kapitoly jsme sledovali rozložení napětí proudu podél vedení.48) Čtvrtvlnný úsek vedení transformuje impedanci zátěže impedanci úměrnou její převrácené hodnotě.45) 5.21) dostaneme vztah ( ) ( ) ( ) ( )γζγζ γζγζ ζ ζ ζ sinh.cosh sinh.max ovk ZPI (5.cosh sinh.