Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 35 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
21) dostaneme vztah ( ) ( ) ( ) ( )γζγζ γζγζ ζ ζ ζ sinh.cosh.max ovk ZPU (5. a) čtvrtvlnné vedení bezeztrátové λ/4 0 Argument hyperbolických funkcí 498H497H(5.20) 494H493H(5. Poměr napětí U(ζ proudu I(ζ místě vedení roven impedanci Z(ζ pro kterou dělením 493H492H(5.λ/4 kde celé číslo.4 1 + =−= − == σ σ ρk k kk k k P PP P P L r sr r (5.43) Napěťové (proudové) namáhání vedení určeno napětím nebo proudem kmitně stojaté vlny vedení, které jsou krát větší než napětí proud přizpůsobeném vedení, které přenáší stejný výkon Pk σ.47) Využití vztahu 496H495H(5.. ovkk kovk ZUI IZU I U Z + + == (5.Elektromagnetické vlny, antény vedení 33 ( )2 2 1 .47) při výpočtech komplikuje nutnost vyčíslení hyperbolických funkcí komplexního argumentu +jα)l Všimněme proto nejprve zvláštních situací, kdy se vztah 497H496H(5. Poměr napětí proudu přímé nebo zpětné vlny libovolném místě homogenního vedení, zakončené libovolnou impedancí roven charakteristické impedanci vedení Zov .max ovk ZPI (5.45) 5.47) bude tomto případě roven 24 . kov ovk ZZ ZZ Z + + = (5..cosh.cosh sinh. 2 πλ λ π αγ jjljl === a vstupní impedance Zvst Z(ζ úseku vedení, zakončeného impedancí bude rovna k ov vst Z Z Z 2 = (5.cosh sinh.44) σ. Konstantou úměrnosti kvadrát charakteristické impedance vedení Zov .47) výrazně zjednoduší. Stejné vlastnosti mají úseky vedení délky =(2n-1).4 Transformace impedance vedením V předchozích částech této kapitoly jsme sledovali rozložení napětí proudu podél vedení.46) Protože poměr napětí proudu konci vedení roven impedanci zátěže vedení můžeme vztah 495H494H(5.46) převést tvar ( ) ( )γζγζ γζγζ ζ sinh. delších úseků (velké nutné přesně dodržet vztah délky úseku vedení kmitočtu. .48) Čtvrtvlnný úsek vedení transformuje impedanci zátěže impedanci úměrnou její převrácené hodnotě