Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
Stejné vlastnosti mají úseky vedení délky =(2n-1).48)
Čtvrtvlnný úsek vedení transformuje impedanci zátěže impedanci úměrnou její
převrácené hodnotě. delších
úseků (velké nutné přesně dodržet vztah délky úseku vedení kmitočtu.cosh.43)
Napěťové (proudové) namáhání vedení určeno napětím nebo proudem kmitně
stojaté vlny vedení, které jsou krát větší než napětí proud přizpůsobeném vedení,
které přenáší stejný výkon Pk
σ.45)
5.46)
Protože poměr napětí proudu konci vedení roven impedanci zátěže
vedení můžeme vztah 495H494H(5.
a) čtvrtvlnné vedení bezeztrátové λ/4 0
Argument hyperbolických funkcí 498H497H(5.4 Transformace impedance vedením
V předchozích částech této kapitoly jsme sledovali rozložení napětí proudu podél
vedení.4
1
+
=−=
−
==
σ
σ
ρk
k
kk
k
k
P
PP
P
P
L r
sr
r (5.
kov
ovk
ZZ
ZZ
Z
+
+
= (5.47) bude tomto případě roven
24
.47) výrazně zjednoduší.cosh.46) převést tvar
( )
( )γζγζ
γζγζ
ζ
sinh.
..max ovk ZPU (5.
Poměr napětí U(ζ proudu I(ζ místě vedení roven impedanci Z(ζ pro
kterou dělením 493H492H(5.20) 494H493H(5.cosh
sinh.
2 πλ
λ
π
αγ jjljl ===
a vstupní impedance Zvst Z(ζ úseku vedení, zakončeného impedancí bude rovna
k
ov
vst
Z
Z
Z
2
= (5.44)
σ. Poměr napětí proudu přímé nebo zpětné vlny libovolném místě homogenního
vedení, zakončené libovolnou impedancí roven charakteristické impedanci vedení Zov .λ/4 kde celé číslo.max ovk ZPI (5.47)
Využití vztahu 496H495H(5.
ovkk
kovk
ZUI
IZU
I
U
Z
+
+
== (5.cosh
sinh..47) při výpočtech komplikuje nutnost vyčíslení hyperbolických funkcí
komplexního argumentu +jα)l Všimněme proto nejprve zvláštních situací, kdy se
vztah 497H496H(5.Elektromagnetické vlny, antény vedení 33
( )2
2
1
.21) dostaneme vztah
( )
( )
( )
( )γζγζ
γζγζ
ζ
ζ
ζ
sinh. Konstantou úměrnosti kvadrát charakteristické impedance vedení Zov
