Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
46) převést tvar
( )
( )γζγζ
γζγζ
ζ
sinh.43)
Napěťové (proudové) namáhání vedení určeno napětím nebo proudem kmitně
stojaté vlny vedení, které jsou krát větší než napětí proud přizpůsobeném vedení,
které přenáší stejný výkon Pk
σ.47) bude tomto případě roven
24
..
kov
ovk
ZZ
ZZ
Z
+
+
= (5.47)
Využití vztahu 496H495H(5.44)
σ.20) 494H493H(5.48)
Čtvrtvlnný úsek vedení transformuje impedanci zátěže impedanci úměrnou její
převrácené hodnotě.21) dostaneme vztah
( )
( )
( )
( )γζγζ
γζγζ
ζ
ζ
ζ
sinh.max ovk ZPU (5.46)
Protože poměr napětí proudu konci vedení roven impedanci zátěže
vedení můžeme vztah 495H494H(5.cosh
sinh. delších
úseků (velké nutné přesně dodržet vztah délky úseku vedení kmitočtu.
Poměr napětí U(ζ proudu I(ζ místě vedení roven impedanci Z(ζ pro
kterou dělením 493H492H(5.4
1
+
=−=
−
==
σ
σ
ρk
k
kk
k
k
P
PP
P
P
L r
sr
r (5.
.max ovk ZPI (5. Poměr napětí proudu přímé nebo zpětné vlny libovolném místě homogenního
vedení, zakončené libovolnou impedancí roven charakteristické impedanci vedení Zov .4 Transformace impedance vedením
V předchozích částech této kapitoly jsme sledovali rozložení napětí proudu podél
vedení.
a) čtvrtvlnné vedení bezeztrátové λ/4 0
Argument hyperbolických funkcí 498H497H(5.
ovkk
kovk
ZUI
IZU
I
U
Z
+
+
== (5.Elektromagnetické vlny, antény vedení 33
( )2
2
1
.cosh.
Stejné vlastnosti mají úseky vedení délky =(2n-1).λ/4 kde celé číslo.47) při výpočtech komplikuje nutnost vyčíslení hyperbolických funkcí
komplexního argumentu +jα)l Všimněme proto nejprve zvláštních situací, kdy se
vztah 497H496H(5.cosh..45)
5.
2 πλ
λ
π
αγ jjljl ===
a vstupní impedance Zvst Z(ζ úseku vedení, zakončeného impedancí bude rovna
k
ov
vst
Z
Z
Z
2
= (5.cosh
sinh.47) výrazně zjednoduší. Konstantou úměrnosti kvadrát charakteristické impedance vedení Zov
