Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
ov
k
k
Z
U
jIUU (5.
d) vedení zakončené reaktancí jXk uzlech nulový proud napětí, činitel
odrazu modul |ρ| poměr stojatých vln Rozložení proudu tedy podobné
jako vedení naprázdno, konci však není proud nulový, ale roven proudu tekoucímu do
koncové reaktance =Uk jXk Vedení tak zdánlivě prodlouženo (zkráceno) úsek . Amplituda napětí
ani proudu podél vedení nemění jejich fáze zpožďuje směrem konci vedení úměrně
součinu .32)
Napětí proud uzlech jsou opět nulové fáze proudu napětí mezi sousedními uzly je
opačná. Při zátěži
Zk Zov vedení přizpůsobeně zakončené vedení pouze přímá vlna.4: Rozložení napětí proudu bezeztrátovém vedení
a) nakrátko naprázdno ∞
c) vedení zakončené reálnou zátěží konci vedení kmitnu proudu při
Rk Zov nebo kmitnu napětí při Zov činitel odrazu reálnou hodnotu.
ζ 0
U( )
I( )
ζ
ζ
I( )ζU( )ζ
ζ 0
U( )
I( )
ζ
ζ
I( )ζ
a) b)
Obr.33)
ζ 0
U( )ζ
I( )ζ
U( )ζ
I( )ζ
ζ 0
I( )ζ
−Δζ
a) b)
Obr.,cos. 5.Elektromagnetické vlny, antény vedení 31
b) vedení naprázdno zakončeno impedancí Pak proud zátěže je
nulový rozložení napětí proudu určeno rovnicemi
( )ζαζζαζ sin.5: Rozložení napětí proudu vedení
zakončeném reálnou zátěží reaktancí jXk
. Činitel odrazu zátěži poměr stojatých vln .
Zdánlivé prodloužení možno vypočítat pomocí vztahu
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
−=Δ
k
ov
X
Z
l arctan (5. 5
