Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Strana 28 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

1+=+=− (5.. 112 2 = (5.1−= (5.8) rovnice 473H473H(5. 1 −= − (5. − (5.dz určené vztahy 111111 CjGYLjRZ +=+= (5..4) podle dosazením dI/dz rovnice 468H468H(5.m-1 ] mezi vodiči vedení (zahrnující dielektrické ztráty) rovněž odpovídají úseku délky m.1−= (5.m-1 ] indukčnost stejných podmínek..3) Dělením obou rovnic délkou elementárního úseku dostaneme vztahy ( )zIZdzdU .Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně délky vedení.m-1 ] vodivost [S.9) je konstanta šíření vlny vedení její složky měrná fáze [rad.2) ( )zUdzYzIzdIzIdzzI ..4) ( )zUYdzdI .m-1 ] měrný útlum β [m-1 ] jsou obdobou složek k´´ vlnového čísla při šíření vlny prostorem..8) kde ( )1111 CjGLjRj ωωαβγ ++=+= (5. telegrafní rovnice popisují změny napětí proudu podél homogenního dvouvodičového vedení.5) Derivováním obou stran 467H467H(5.5) dostaneme výsledný vztah pro změnu napětí podél vedení.1) Průchodem proudu I(z) vzniká úbytek napětí dU(z) vlivem napětí U(z) teče příčnou větví proud dI(z) Pak napětí proudy můžeme vyjádřit rovnicemi ( )zIdzZzUdUzUdzzU .dz příčnou admitanci Y1.6) můžeme zapsat tvaru ( zz eBeAzU γγ .m-1 ] vyjadřuje ohmický odpor (obou) vodičů vedení dlouhém m a [H.. Podobně derivováním obou stran 469H469H(5.7) Tyto tzv.5) podle z dosazením dU/dz rovnice 470H470H(5.6) IYZ dz Id . Obecné řešení rovnice 471H471H(5.1−=−=+ (5.4) dostaneme výsledný vztah pro změnu proudu UYZ dz Ud . Kapacita C1[F.5) integrací získáme vztah pro změnu proudu I(z) podél vedení ( )zz ov eAeB Z zI γγ .10) kde Zov charakteristická impedance vedení pro kterou platí vztah . Úsek vedení délky pak podélnou impedanci Z1. 112 2 = (5. Dosazením 472H472H(5. Pak [Ω

---

---