Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Strana 28 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

1−=−=+ (5.dz příčnou admitanci Y1.10) kde Zov charakteristická impedance vedení pro kterou platí vztah .5) integrací získáme vztah pro změnu proudu I(z) podél vedení ( )zz ov eAeB Z zI γγ . Kapacita C1[F.4) podle dosazením dI/dz rovnice 468H468H(5..1) Průchodem proudu I(z) vzniká úbytek napětí dU(z) vlivem napětí U(z) teče příčnou větví proud dI(z) Pak napětí proudy můžeme vyjádřit rovnicemi ( )zIdzZzUdUzUdzzU .8) kde ( )1111 CjGLjRj ωωαβγ ++=+= (5. 112 2 = (5.dz určené vztahy 111111 CjGYLjRZ +=+= (5.5) Derivováním obou stran 467H467H(5. 112 2 = (5. Dosazením 472H472H(5.. Pak [Ω.m-1 ] vyjadřuje ohmický odpor (obou) vodičů vedení dlouhém m a [H. 1 −= − (5.7) Tyto tzv.4) ( )zUYdzdI .Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně délky vedení. − (5.m-1 ] indukčnost stejných podmínek. Podobně derivováním obou stran 469H469H(5.3) Dělením obou rovnic délkou elementárního úseku dostaneme vztahy ( )zIZdzdU . telegrafní rovnice popisují změny napětí proudu podél homogenního dvouvodičového vedení..6) můžeme zapsat tvaru ( zz eBeAzU γγ .m-1 ] mezi vodiči vedení (zahrnující dielektrické ztráty) rovněž odpovídají úseku délky m.m-1 ] vodivost [S.1−= (5.1+=+=− (5.9) je konstanta šíření vlny vedení její složky měrná fáze [rad..m-1 ] měrný útlum β [m-1 ] jsou obdobou složek k´´ vlnového čísla při šíření vlny prostorem.8) rovnice 473H473H(5.1−= (5.4) dostaneme výsledný vztah pro změnu proudu UYZ dz Ud . Úsek vedení délky pak podélnou impedanci Z1. Obecné řešení rovnice 471H471H(5.2) ( )zUdzYzIzdIzIdzzI .6) IYZ dz Id .5) podle z dosazením dU/dz rovnice 470H470H(5..5) dostaneme výsledný vztah pro změnu napětí podél vedení.

---

---