Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Strana 28 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Úsek vedení délky pak podélnou impedanci Z1.. − (5.2) ( )zUdzYzIzdIzIdzzI .1+=+=− (5.5) podle z dosazením dU/dz rovnice 470H470H(5.1−= (5.5) dostaneme výsledný vztah pro změnu napětí podél vedení.1−=−=+ (5.dz příčnou admitanci Y1..6) můžeme zapsat tvaru ( zz eBeAzU γγ .Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně délky vedení.m-1 ] indukčnost stejných podmínek.. 112 2 = (5.9) je konstanta šíření vlny vedení její složky měrná fáze [rad.3) Dělením obou rovnic délkou elementárního úseku dostaneme vztahy ( )zIZdzdU .4) ( )zUYdzdI .m-1 ] mezi vodiči vedení (zahrnující dielektrické ztráty) rovněž odpovídají úseku délky m. 1 −= − (5..8) kde ( )1111 CjGLjRj ωωαβγ ++=+= (5. telegrafní rovnice popisují změny napětí proudu podél homogenního dvouvodičového vedení. Pak [Ω.m-1 ] měrný útlum β [m-1 ] jsou obdobou složek k´´ vlnového čísla při šíření vlny prostorem. Obecné řešení rovnice 471H471H(5.4) dostaneme výsledný vztah pro změnu proudu UYZ dz Ud .1) Průchodem proudu I(z) vzniká úbytek napětí dU(z) vlivem napětí U(z) teče příčnou větví proud dI(z) Pak napětí proudy můžeme vyjádřit rovnicemi ( )zIdzZzUdUzUdzzU .4) podle dosazením dI/dz rovnice 468H468H(5.5) integrací získáme vztah pro změnu proudu I(z) podél vedení ( )zz ov eAeB Z zI γγ . Podobně derivováním obou stran 469H469H(5.1−= (5.5) Derivováním obou stran 467H467H(5.m-1 ] vyjadřuje ohmický odpor (obou) vodičů vedení dlouhém m a [H.. Kapacita C1[F..dz určené vztahy 111111 CjGYLjRZ +=+= (5. 112 2 = (5.8) rovnice 473H473H(5.m-1 ] vodivost [S.7) Tyto tzv.6) IYZ dz Id .10) kde Zov charakteristická impedance vedení pro kterou platí vztah . Dosazením 472H472H(5

---

---