Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 17 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
9) jsou opačná. také rovna vzdáleností, kterou „bod fází Φo“ urazí dobu periody vlny [s] fvTv ==λ (4.15) Poměr nenulových složek intenzit pole roven charakteristické impedanci prostředí Zo k oZ ε μ = (4.10) Fázová rychlost vlny rychlostí pohybu „bodu fází Φo“ směru šíření vlny.12) měrná fáze k´ λπ2=′k (4.11) Vlnová délka udává vzdálenost dvou sousedních vlnoploch stejnou fází (přesněji s fází lišící radiánů).16) .s-1 ]. Vlastnosti vlny charakterizuje ještě dva další parametry vlnová délka [m] fázová rychlost [m. Podle 428H428H(4.Elektromagnetické vlny, antény vedení 15 Fáze vlny pak závisí poloze bodu pozorování (souřadnice čase kterém je fáze zjišťována.9). tomto textu budeme používat prostorový člen se záporným znaménkem, jak uvedeno rovnici 427H427H(4. Rychlost rovna časové derivaci dráhy fázová rychlost pak dána vztahem kk t kdt d dt dz vf ′ =⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ′ Φ − ′ == ωω 0 (4. Elektromagnetická vlna, šířící prostorem, tedy časoprostorový charakter.11) 429H429H(4. Snadněji však dojdeme výsledku dosazením druhé Maxwellovy rovnice ωμj rot − = E H (4.3výše popsaným způsobem. Představme vlnu, která čase své vlnoploše (x, zo) fázi zkto ′−=Φ (4. Pro pozorovatele „stojícího“ určitém místě vlna jeví jako harmonická časová funkce, při sledování prostorové závislosti fáze vlny okamžiku lze pozorovat harmonickou závislost fáze vlny prostorové souřadnici .14) Pak složky vektoru magnetické intenzity a xy E j j H μω εωγ + = (4.13) Vektor intenzity magnetického pole bychom mohli získat řešením vlnové rovnice 430H430H(4. Který členů kladný věcí dohody. Znaménka časového členu prostorového členu k´z rovnici 426H426H(4.12) kde 1/T [Hz] kmitočet vlny