Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
9).14)
Pak složky vektoru magnetické intenzity a
xy E
j
j
H
μω
εωγ +
= (4.16)
.
Který členů kladný věcí dohody.15)
Poměr nenulových složek intenzit pole roven charakteristické impedanci
prostředí Zo
k
oZ
ε
μ
= (4.12)
kde 1/T [Hz] kmitočet vlny.
Znaménka časového členu prostorového členu k´z rovnici 426H426H(4.s-1
].
Rychlost rovna časové derivaci dráhy fázová rychlost pak dána vztahem
kk
t
kdt
d
dt
dz
vf
′
=⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
′
Φ
−
′
==
ωω 0
(4. tomto textu budeme používat prostorový člen se
záporným znaménkem, jak uvedeno rovnici 427H427H(4.
Vlastnosti vlny charakterizuje ještě dva další parametry vlnová délka [m] fázová
rychlost [m.11)
Vlnová délka udává vzdálenost dvou sousedních vlnoploch stejnou fází (přesněji
s fází lišící radiánů).12) měrná fáze k´
λπ2=′k (4.11) 429H429H(4.13)
Vektor intenzity magnetického pole bychom mohli získat řešením vlnové rovnice
430H430H(4. Pro pozorovatele „stojícího“ určitém místě vlna jeví jako harmonická
časová funkce, při sledování prostorové závislosti fáze vlny okamžiku lze pozorovat
harmonickou závislost fáze vlny prostorové souřadnici . Podle 428H428H(4.10)
Fázová rychlost vlny rychlostí pohybu „bodu fází Φo“ směru šíření vlny.
Představme vlnu, která čase své vlnoploše (x, zo) fázi
zkto
′−=Φ (4.9) jsou opačná. Elektromagnetická vlna, šířící prostorem, tedy časoprostorový
charakter.Elektromagnetické vlny, antény vedení 15
Fáze vlny pak závisí poloze bodu pozorování (souřadnice čase kterém
je fáze zjišťována. také rovna vzdáleností, kterou „bod fází Φo“ urazí dobu
periody vlny [s]
fvTv ==λ (4. Snadněji však dojdeme výsledku dosazením druhé
Maxwellovy rovnice
ωμj
rot
−
=
E
H (4.3výše popsaným způsobem
