Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
15)
Poměr nenulových složek intenzit pole roven charakteristické impedanci
prostředí Zo
k
oZ
ε
μ
= (4. Podle 428H428H(4.9).9) jsou opačná.16)
. Snadněji však dojdeme výsledku dosazením druhé
Maxwellovy rovnice
ωμj
rot
−
=
E
H (4.11) 429H429H(4.s-1
]. Elektromagnetická vlna, šířící prostorem, tedy časoprostorový
charakter.
Který členů kladný věcí dohody.
Představme vlnu, která čase své vlnoploše (x, zo) fázi
zkto
′−=Φ (4.12)
kde 1/T [Hz] kmitočet vlny.14)
Pak složky vektoru magnetické intenzity a
xy E
j
j
H
μω
εωγ +
= (4. Pro pozorovatele „stojícího“ určitém místě vlna jeví jako harmonická
časová funkce, při sledování prostorové závislosti fáze vlny okamžiku lze pozorovat
harmonickou závislost fáze vlny prostorové souřadnici . také rovna vzdáleností, kterou „bod fází Φo“ urazí dobu
periody vlny [s]
fvTv ==λ (4.11)
Vlnová délka udává vzdálenost dvou sousedních vlnoploch stejnou fází (přesněji
s fází lišící radiánů).
Vlastnosti vlny charakterizuje ještě dva další parametry vlnová délka [m] fázová
rychlost [m. tomto textu budeme používat prostorový člen se
záporným znaménkem, jak uvedeno rovnici 427H427H(4.
Znaménka časového členu prostorového členu k´z rovnici 426H426H(4.12) měrná fáze k´
λπ2=′k (4.Elektromagnetické vlny, antény vedení 15
Fáze vlny pak závisí poloze bodu pozorování (souřadnice čase kterém
je fáze zjišťována.3výše popsaným způsobem.
Rychlost rovna časové derivaci dráhy fázová rychlost pak dána vztahem
kk
t
kdt
d
dt
dz
vf
′
=⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
′
Φ
−
′
==
ωω 0
(4.13)
Vektor intenzity magnetického pole bychom mohli získat řešením vlnové rovnice
430H430H(4.10)
Fázová rychlost vlny rychlostí pohybu „bodu fází Φo“ směru šíření vlny
