Elektromagnetické vlny, antény a vedení (přednášky)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 16 z 145

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
měrná fáze [rad. Všimněme blíže vlnového čísla Nenulovou vodivost prostředí možno respektovat dosazením komplexní permitivity definované rovnicí 420H420H(3. 02 2 2 =+ x x Ek dz Ed (4. První člen vyjadřuje primární (přímou) vlnu šířící zdroje směru kladné osy druhý člen pak popisuje sekundární vlnu šířící opačným směrem, která může vzniknout například odrazem od nehomogenity prostoru. Složka vlnového čísla tzv.. prostoru pak mohou existovat současně obě vlny, které spolu skládají (interferují). Pak ( zkjzkzkjkj eeAeAzE ′−′′−′′−′− == .9) . Pro popis stojatého vlnění, které vzniká interferencí vln šířících se různými směry, používá vyjádření rovnicí 418H418H(4.. měrný útlum [m-1 ].4) Obecné řešení rovnice 416H416H(4.7) prvního členu rovnice 423H423H(4.12) 425H425H(3. energii, přeměněnou teplo, pak šířící vlna ochuzena. (4.7) Fyzikální význam obou složek vlnového čísla bude zřejmý dosazení 422H422H(4.5) který popisuje šíření přímé vlny.Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně Jedinou nenulovou složkou vektoru elektrické intenzity bude složka jejíž amplituda se bude měnit pouze směru šíření Vzhledem předpokladu uniformity vlny se amplituda vlny bude vlnoploše stálá směrech nebude měnit (její derivace v těchto směrech bude nulová).2) proto přejde jedinou skalární rovnici diferenciální rovnici řádu konstantními koeficienty. Složka vlnového čísla k´´ tzv.4) můžeme zapsat dvojím způsobem pomocí exponenciálních funkcí jkzjkz x eBeAE − (4. ′+′ (4.8) Člen e-k´´z určuje změnu (pokles) amplitudy vlny při šíření směru kdy šířící se vlna vodivém prostředí indukuje proudy, které toto prostředí ohřívají.18) vztahu 421H421H(3., (4. Vektorová rovnice 415H415H(4. Pak vlnové číslo bude komplexní veličinou, které složkovém tvaru můžeme vyjádřit vztahem kjkk ′′−′= (4.5) ..13) dostaneme ( )zktjzk eeAtzE ′−′′− = ω .26).5) vyjadřuje dvojici vln, šířících opačnými směry. Všimněme si, pokles amplitudy vlny dráze určuje člen e-k´´ , však přímo měrný útlum k´´.5) nebo pomocí goniometrických funkcí ( )kzBkzAEx cos. Člen e-jk´z určuje změnu (zpoždění) fáze vlny dráze směru šíření vlny.6) této kapitole budeme sledovat šíření vlny prostorem proto využijeme zápis 419H419H(4.6) kde veličiny jsou integračními konstantami.m-1 ] udává přímo zpoždění fáze vlny dráze m ve směru šíření vlny. Rovnice 417H417H(4.sin. Intenzita pole E(z) rovněž mění čase (je fázorem) tak, doplnění časové závislosti podle vztahů 424H424H(3