Spolu s řešením úloh v početních cvičeních má i tato forma výuky přispět k vytvoření správné představy o vlastnostech elektromagnetických vln, vzájemných vztazích určujících veličin i o jejich číselných velikostech v obvyklých situacích. To je zvláště důležité při práci s pojmy, které obvykle nejsou studentům tak důvěrně známé jako pojmy z oblasti obvodů nebo signálů (napětí, proud, impedance apod.). Pro úspěšné pochopení jevů a zvládnutí látky předmětu je nutné si vytvořit konkrétní a dosti podrobnou představu především o základních vlnových dějích. Pak i oblast elektromagnetických vln ztratí mnoho ze své zdánlivé abstraktnosti a její studium i řešení úloh bude výrazně snadnější a přitažlivější.
108 m/s při šíření vlny volným prostorem.l) .
1
.108
m/s [F/m] kapacita měřeného napáječe metr délky.f
V této úloze měří základní parametry nesymetrického napáječe koaxiálního kabelu. Jeho
vlastnosti jsou obvykle popsány hodnotami parametrů vedení charakteristické impedance
(vlnového odporu) Zov [Ω], měrné fáze [rad/m] měrného útlumu [1/m].C1..l) resp.
Vlnová délka fázová rychlost vlny napáječi jsou menší než hodnoty a
c 3.π/2 celé)
nabývají reaktance mezních hodnot nebo Délky vedení n.
Impedance vstupu bezeztrátového vedení délky které konci otevřené,
je rovna Zov. jiné dílčí bloky zařízení. kmitočtu výrazněji závisí jen hodnoty měrného
útlumu (roste přibližně ).
.l kde jsou hodnoty indukčnosti kapacity vedení jednotku délky. Ten malý situacích, kdy bychom bezeztrátovém vedení dostali naopak
značně velký při vedení beze ztrát.
Ty závisí poměru průměrů středního vodiče vodivého pláště vlastnostech dielektrika
uvnitř kabelu (permitivita, ztráty).1 Úvod
Napáječ vedení spojující generátor zátěž, resp. rezonanční délky.
1
CcCv
Z
f
ov
ξ
== 3.
Charakteristickou impedanci (vlnový odpor) napáječe Zov možno určit pomocí vztahu
11 . Vstupní odpor Rrez vedení malými ztrátami
délky λ/4 konci zkratovaného možno vypočítat pomocí vztahu
l
Z
R ov
rez
.
X ω.2 )
Při malých hodnotách α.L1.
Z průběhu funkcí cotg vyplývá, při hodnotách argumentů α. Je-li dielektrikem vzduch, 1.1 )
který závisí permitivitě dielektrika. tg(α.3 )
kde 3. Když vedení nemá zanedbatelný útlum, je
jeho vstupní reaktance při rezonančních délkách nulová svorkách pak jistý reálný
odpor.l n.l kdy platí přibližně 1/(ω.β
= 3. Jejich poměr udává činitel zkrácení ξ
c
vf
==
o
v
λ
λ
ξ 3.λ/4 odpovídající
uvedeným argumentům, jsou tzv.l) ,
při zakončení zkratem Zov. nich je
možno určit hodnoty dalších důležitých veličin
délku vlny vedení ,
fázovou rychlost λv. cotg(α.FEKT Vysokého učení technického Brně
3 Úloha Měření parametrů napáječů
3
