Spolu s řešením úloh v početních cvičeních má i tato forma výuky přispět k vytvoření správné představy o vlastnostech elektromagnetických vln, vzájemných vztazích určujících veličin i o jejich číselných velikostech v obvyklých situacích. To je zvláště důležité při práci s pojmy, které obvykle nejsou studentům tak důvěrně známé jako pojmy z oblasti obvodů nebo signálů (napětí, proud, impedance apod.). Pro úspěšné pochopení jevů a zvládnutí látky předmětu je nutné si vytvořit konkrétní a dosti podrobnou představu především o základních vlnových dějích. Pak i oblast elektromagnetických vln ztratí mnoho ze své zdánlivé abstraktnosti a její studium i řešení úloh bude výrazně snadnější a přitažlivější.
Charakteristickou impedanci (vlnový odpor) napáječe Zov možno určit pomocí vztahu
11 .108 m/s při šíření vlny volným prostorem.3 )
kde 3.108
m/s [F/m] kapacita měřeného napáječe metr délky.λ/4 odpovídající
uvedeným argumentům, jsou tzv.
Z průběhu funkcí cotg vyplývá, při hodnotách argumentů α.l kdy platí přibližně 1/(ω.FEKT Vysokého učení technického Brně
3 Úloha Měření parametrů napáječů
3.
Ty závisí poměru průměrů středního vodiče vodivého pláště vlastnostech dielektrika
uvnitř kabelu (permitivita, ztráty).1 Úvod
Napáječ vedení spojující generátor zátěž, resp.
1
CcCv
Z
f
ov
ξ
== 3. Vstupní odpor Rrez vedení malými ztrátami
délky λ/4 konci zkratovaného možno vypočítat pomocí vztahu
l
Z
R ov
rez
.
Vlnová délka fázová rychlost vlny napáječi jsou menší než hodnoty a
c 3.1 )
který závisí permitivitě dielektrika. Jeho
vlastnosti jsou obvykle popsány hodnotami parametrů vedení charakteristické impedance
(vlnového odporu) Zov [Ω], měrné fáze [rad/m] měrného útlumu [1/m]. tg(α. cotg(α.π/2 celé)
nabývají reaktance mezních hodnot nebo Délky vedení n. rezonanční délky. jiné dílčí bloky zařízení. nich je
možno určit hodnoty dalších důležitých veličin
délku vlny vedení ,
fázovou rychlost λv. kmitočtu výrazněji závisí jen hodnoty měrného
útlumu (roste přibližně ).f
V této úloze měří základní parametry nesymetrického napáječe koaxiálního kabelu.l n.2 )
Při malých hodnotách α.C1. Jejich poměr udává činitel zkrácení ξ
c
vf
==
o
v
λ
λ
ξ 3.β
= 3.L1. Ten malý situacích, kdy bychom bezeztrátovém vedení dostali naopak
značně velký při vedení beze ztrát.l) .
. Když vedení nemá zanedbatelný útlum, je
jeho vstupní reaktance při rezonančních délkách nulová svorkách pak jistý reálný
odpor..
1
.
X ω.l) ,
při zakončení zkratem Zov.
Impedance vstupu bezeztrátového vedení délky které konci otevřené,
je rovna Zov. Je-li dielektrikem vzduch, 1.l kde jsou hodnoty indukčnosti kapacity vedení jednotku délky.l) resp
