Elektromagnetické vlny, antény a vedení (Laboratorní měření)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Spolu s řešením úloh v početních cvičeních má i tato forma výuky přispět k vytvoření správné představy o vlastnostech elektromagnetických vln, vzájemných vztazích určujících veličin i o jejich číselných velikostech v obvyklých situacích. To je zvláště důležité při práci s pojmy, které obvykle nejsou studentům tak důvěrně známé jako pojmy z oblasti obvodů nebo signálů (napětí, proud, impedance apod.). Pro úspěšné pochopení jevů a zvládnutí látky předmětu je nutné si vytvořit konkrétní a dosti podrobnou představu především o základních vlnových dějích. Pak i oblast elektromagnetických vln ztratí mnoho ze své zdánlivé abstraktnosti a její studium i řešení úloh bude výrazně snadnější a přitažlivější.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UREL - Zdeněk Nováček

Strana 8 z 47

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1 CcCv Z f ov ξ == 3.1 Úvod Napáječ vedení spojující generátor zátěž, resp.108 m/s [F/m] kapacita měřeného napáječe metr délky. 1 . Když vedení nemá zanedbatelný útlum, je jeho vstupní reaktance při rezonančních délkách nulová svorkách pak jistý reálný odpor. jiné dílčí bloky zařízení. Ty závisí poměru průměrů středního vodiče vodivého pláště vlastnostech dielektrika uvnitř kabelu (permitivita, ztráty).L1. X ω. ..β = 3. Vlnová délka fázová rychlost vlny napáječi jsou menší než hodnoty a c 3. Z průběhu funkcí cotg vyplývá, při hodnotách argumentů α.π/2 celé) nabývají reaktance mezních hodnot nebo Délky vedení n.f V této úloze měří základní parametry nesymetrického napáječe koaxiálního kabelu.λ/4 odpovídající uvedeným argumentům, jsou tzv.3 ) kde 3.2 ) Při malých hodnotách α. tg(α. Ten malý situacích, kdy bychom bezeztrátovém vedení dostali naopak značně velký při vedení beze ztrát.l n.l) . Charakteristickou impedanci (vlnový odpor) napáječe Zov možno určit pomocí vztahu 11 . cotg(α. Jejich poměr udává činitel zkrácení ξ c vf == o v λ λ ξ 3. Impedance vstupu bezeztrátového vedení délky které konci otevřené, je rovna Zov.C1. kmitočtu výrazněji závisí jen hodnoty měrného útlumu (roste přibližně ). Vstupní odpor Rrez vedení malými ztrátami délky λ/4 konci zkratovaného možno vypočítat pomocí vztahu l Z R ov rez .l kdy platí přibližně 1/(ω.l) resp. Jeho vlastnosti jsou obvykle popsány hodnotami parametrů vedení charakteristické impedance (vlnového odporu) Zov [Ω], měrné fáze [rad/m] měrného útlumu [1/m].1 ) který závisí permitivitě dielektrika.l) , při zakončení zkratem Zov.108 m/s při šíření vlny volným prostorem. nich je možno určit hodnoty dalších důležitých veličin délku vlny vedení , fázovou rychlost λv.FEKT Vysokého učení technického Brně 3 Úloha Měření parametrů napáječů 3. rezonanční délky. Je-li dielektrikem vzduch, 1.l kde jsou hodnoty indukčnosti kapacity vedení jednotku délky