Spolu s řešením úloh v početních cvičeních má i tato forma výuky přispět k vytvoření správné představy o vlastnostech elektromagnetických vln, vzájemných vztazích určujících veličin i o jejich číselných velikostech v obvyklých situacích. To je zvláště důležité při práci s pojmy, které obvykle nejsou studentům tak důvěrně známé jako pojmy z oblasti obvodů nebo signálů (napětí, proud, impedance apod.). Pro úspěšné pochopení jevů a zvládnutí látky předmětu je nutné si vytvořit konkrétní a dosti podrobnou představu především o základních vlnových dějích. Pak i oblast elektromagnetických vln ztratí mnoho ze své zdánlivé abstraktnosti a její studium i řešení úloh bude výrazně snadnější a přitažlivější.
l kde jsou hodnoty indukčnosti kapacity vedení jednotku délky.l) ,
při zakončení zkratem Zov.
. cotg(α. Ten malý situacích, kdy bychom bezeztrátovém vedení dostali naopak
značně velký při vedení beze ztrát.3 )
kde 3.f
V této úloze měří základní parametry nesymetrického napáječe koaxiálního kabelu. Je-li dielektrikem vzduch, 1. jiné dílčí bloky zařízení.π/2 celé)
nabývají reaktance mezních hodnot nebo Délky vedení n.L1.. tg(α.1 )
který závisí permitivitě dielektrika. Jejich poměr udává činitel zkrácení ξ
c
vf
==
o
v
λ
λ
ξ 3. rezonanční délky.l) . kmitočtu výrazněji závisí jen hodnoty měrného
útlumu (roste přibližně ).
Vlnová délka fázová rychlost vlny napáječi jsou menší než hodnoty a
c 3.l) resp.λ/4 odpovídající
uvedeným argumentům, jsou tzv.
Charakteristickou impedanci (vlnový odpor) napáječe Zov možno určit pomocí vztahu
11 .FEKT Vysokého učení technického Brně
3 Úloha Měření parametrů napáječů
3.
1
CcCv
Z
f
ov
ξ
== 3. nich je
možno určit hodnoty dalších důležitých veličin
délku vlny vedení ,
fázovou rychlost λv.108
m/s [F/m] kapacita měřeného napáječe metr délky.2 )
Při malých hodnotách α.1 Úvod
Napáječ vedení spojující generátor zátěž, resp.
Impedance vstupu bezeztrátového vedení délky které konci otevřené,
je rovna Zov.
Ty závisí poměru průměrů středního vodiče vodivého pláště vlastnostech dielektrika
uvnitř kabelu (permitivita, ztráty).
Z průběhu funkcí cotg vyplývá, při hodnotách argumentů α.β
= 3.l n.108 m/s při šíření vlny volným prostorem.
1
.C1.l kdy platí přibližně 1/(ω. Vstupní odpor Rrez vedení malými ztrátami
délky λ/4 konci zkratovaného možno vypočítat pomocí vztahu
l
Z
R ov
rez
.
X ω. Když vedení nemá zanedbatelný útlum, je
jeho vstupní reaktance při rezonančních délkách nulová svorkách pak jistý reálný
odpor. Jeho
vlastnosti jsou obvykle popsány hodnotami parametrů vedení charakteristické impedance
(vlnového odporu) Zov [Ω], měrné fáze [rad/m] měrného útlumu [1/m]
