Spolu s řešením úloh v početních cvičeních má i tato forma výuky přispět k vytvoření správné představy o vlastnostech elektromagnetických vln, vzájemných vztazích určujících veličin i o jejich číselných velikostech v obvyklých situacích. To je zvláště důležité při práci s pojmy, které obvykle nejsou studentům tak důvěrně známé jako pojmy z oblasti obvodů nebo signálů (napětí, proud, impedance apod.). Pro úspěšné pochopení jevů a zvládnutí látky předmětu je nutné si vytvořit konkrétní a dosti podrobnou představu především o základních vlnových dějích. Pak i oblast elektromagnetických vln ztratí mnoho ze své zdánlivé abstraktnosti a její studium i řešení úloh bude výrazně snadnější a přitažlivější.
l) ,
při zakončení zkratem Zov. nich je
možno určit hodnoty dalších důležitých veličin
délku vlny vedení ,
fázovou rychlost λv.
Ty závisí poměru průměrů středního vodiče vodivého pláště vlastnostech dielektrika
uvnitř kabelu (permitivita, ztráty).FEKT Vysokého učení technického Brně
3 Úloha Měření parametrů napáječů
3.f
V této úloze měří základní parametry nesymetrického napáječe koaxiálního kabelu. jiné dílčí bloky zařízení. Vstupní odpor Rrez vedení malými ztrátami
délky λ/4 konci zkratovaného možno vypočítat pomocí vztahu
l
Z
R ov
rez
.l) .
Z průběhu funkcí cotg vyplývá, při hodnotách argumentů α. Jejich poměr udává činitel zkrácení ξ
c
vf
==
o
v
λ
λ
ξ 3.π/2 celé)
nabývají reaktance mezních hodnot nebo Délky vedení n.108 m/s při šíření vlny volným prostorem.1 )
který závisí permitivitě dielektrika.β
= 3. Jeho
vlastnosti jsou obvykle popsány hodnotami parametrů vedení charakteristické impedance
(vlnového odporu) Zov [Ω], měrné fáze [rad/m] měrného útlumu [1/m].. cotg(α.108
m/s [F/m] kapacita měřeného napáječe metr délky.
Vlnová délka fázová rychlost vlny napáječi jsou menší než hodnoty a
c 3.λ/4 odpovídající
uvedeným argumentům, jsou tzv.3 )
kde 3.
X ω.
Charakteristickou impedanci (vlnový odpor) napáječe Zov možno určit pomocí vztahu
11 .
1
.C1.2 )
Při malých hodnotách α.L1.l n. tg(α. Když vedení nemá zanedbatelný útlum, je
jeho vstupní reaktance při rezonančních délkách nulová svorkách pak jistý reálný
odpor.l kde jsou hodnoty indukčnosti kapacity vedení jednotku délky.
.l kdy platí přibližně 1/(ω. rezonanční délky. Ten malý situacích, kdy bychom bezeztrátovém vedení dostali naopak
značně velký při vedení beze ztrát. Je-li dielektrikem vzduch, 1.1 Úvod
Napáječ vedení spojující generátor zátěž, resp.
Impedance vstupu bezeztrátového vedení délky které konci otevřené,
je rovna Zov. kmitočtu výrazněji závisí jen hodnoty měrného
útlumu (roste přibližně ).l) resp.
1
CcCv
Z
f
ov
ξ
== 3
