Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
L
J(S>
D dS
Elektrická indukce všech bodech letících myšlené kulové ploše K
o poloměru dielektriku bude mít radiálni emir bude mířit vodifie
tobr.6. 1,4i).
jsou-li tyto náboje jinak stejných podmínek vakuu. Velikost indukce vyplývá výrazu pro indukční tok, který
vzhledem tonu, indukční
čáry jsou kolmé kulovou plo
chu můžeme vyjádřit jedno
duchém tvaru
Obr.r*
vidíme, intensita pole dielektriku krát menší než vakuu. náboj
Q0 bude Coulambova síla, kterou náboj rovnoměrní rozložený vodivé
kouli působí náboj fi0 dána výrazem
a Qo
(1,147)
Výraz (1,147) představuje obecné snfiní Coulombova zákona pro náboje ponořené
v dielektriku relativní permitivitš tohoto výrazu zřejmé, že
síla, kterou sebe působí náboje dielektriku krát menší, než. Ten
to výsledek plném souladu výsledkem, němuž jeme došli ČI.5. 1.
Umístíme-li některém bodu kulové ploše podle obr. 1,46
Je zřejmé, musí zároveň platit
f =
f a
Odtud máme
E &
a pro absolutní hodnotu vektoru
intensity elektrického pole f"
v bodech kulové ploše di
elektriku dostáváme
r- Q
4- ‘
a
í e„čr J
(1,146)
Porovnáme-li tento vztah vztahem pro intensitu elektrického pole ve
vakuu
r _____ í____ SP
° ‘t-ve.
Výrazy (1*146) (1,147) vyjadřují správná intensitu elektrického pole
82
. 1,46
