Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
1,4i). 1.r*
vidíme, intensita pole dielektriku krát menší než vakuu. Ten
to výsledek plném souladu výsledkem, němuž jeme došli ČI. 1,46. 1,46
Je zřejmé, musí zároveň platit
f =
f a
Odtud máme
E &
a pro absolutní hodnotu vektoru
intensity elektrického pole f"
v bodech kulové ploše di
elektriku dostáváme
r- Q
4- ‘
a
í e„čr J
(1,146)
Porovnáme-li tento vztah vztahem pro intensitu elektrického pole ve
vakuu
r _____ í____ SP
° ‘t-ve.
jsou-li tyto náboje jinak stejných podmínek vakuu.5.
Výrazy (1*146) (1,147) vyjadřují správná intensitu elektrického pole
82
.L
J(S>
D dS
Elektrická indukce všech bodech letících myšlené kulové ploše K
o poloměru dielektriku bude mít radiálni emir bude mířit vodifie
tobr.6.
Umístíme-li některém bodu kulové ploše podle obr. náboj
Q0 bude Coulambova síla, kterou náboj rovnoměrní rozložený vodivé
kouli působí náboj fi0 dána výrazem
a Qo
(1,147)
Výraz (1,147) představuje obecné snfiní Coulombova zákona pro náboje ponořené
v dielektriku relativní permitivitš tohoto výrazu zřejmé, že
síla, kterou sebe působí náboje dielektriku krát menší, než. Velikost indukce vyplývá výrazu pro indukční tok, který
vzhledem tonu, indukční
čáry jsou kolmé kulovou plo
chu můžeme vyjádřit jedno
duchém tvaru
Obr
