Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 80 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1. Velikost indukce vyplývá výrazu pro indukční tok, který vzhledem tonu, indukční čáry jsou kolmé kulovou plo­ chu můžeme vyjádřit jedno­ duchém tvaru Obr. náboj Q0 bude Coulambova síla, kterou náboj rovnoměrní rozložený vodivé kouli působí náboj fi0 dána výrazem a Qo (1,147) Výraz (1,147) představuje obecné snfiní Coulombova zákona pro náboje ponořené v dielektriku relativní permitivitš tohoto výrazu zřejmé, že síla, kterou sebe působí náboje dielektriku krát menší, než.5. 1,46. 1,4i).r* vidíme, intensita pole dielektriku krát menší než vakuu. Umístíme-li některém bodu kulové ploše podle obr.6. Výrazy (1*146) (1,147) vyjadřují správná intensitu elektrického pole 82 .L J(S> D dS Elektrická indukce všech bodech letících myšlené kulové ploše K o poloměru dielektriku bude mít radiálni emir bude mířit vodifie tobr. 1,46 Je zřejmé, musí zároveň platit f = f a Odtud máme E & a pro absolutní hodnotu vektoru intensity elektrického pole f" v bodech kulové ploše di­ elektriku dostáváme r- Q 4- ‘ a í e„čr J (1,146) Porovnáme-li tento vztah vztahem pro intensitu elektrického pole ve vakuu r _____ í____ SP ° ‘t-ve. Ten­ to výsledek plném souladu výsledkem, němuž jeme došli ČI. jsou-li tyto náboje jinak stejných podmínek vakuu