Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
3.Odtud
e a
w
čili
( . Intensita elektrického pole Coulombův zákcn pro dielehtriV:ua.
z vodiče vytékat radiálně všemi směry prostoru indukční tok
. (1,145) obecnější platnout
než Gaussova věta vyjádřená pomocí elektrického silového toku, nebcí. lze •
použít jak pro isotropní dielektrikum, tak pro vakuum.
1. (1,126) £.ds a
Uvážíme-li, podle rov.
Problém silového působení mezi náboji obecném dielektriku značně s’oii-
a budeme zabývat pouze dielektriky tekutými, tj. Nerozhoduje tedy indukčním toku
danou plochou vázaný náboj indukovaný povrchu dielektrika,
ale jedině úhrnný volný náboj . Rovnice
deíinuje zobecněnou Gaussovu větu elektrostatického pole. dielektrickými kapal¿i*-
mi nebo plyny.\:'
Y praví, elektrický indukční tok uzavřenou plochou rovci* úfcr: u
volnému náboji obsaženému uvnitř plochy.s i.
Z toho důvodu Gaussova věta podle rov.
(1,145) nemá konstantu náboj není úhrnný náboj uzavřený uvnitř
plochy ale pouze úhrnný volný náboj. Gaussovy věty
pro vektor intensity pole vakuu liší tím, pravé straně rov.7.E dostaneme
O <JS &
Tato rovnice souladu vztahem (1,143) vyjadřuje elektrický indu. Ponoříme-li takového dielektrika relativní peraitjvitcu
£ kulový vodič poloměru rovnoměrně nabitý kladným nábcjca bude
Q
tý. Abychom jej zjednodušili, vyloučíme svých úvah pevná dirleít
