Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
Abychom jej zjednodušili, vyloučíme svých úvah pevná dirleít. Nerozhoduje tedy indukčním toku
danou plochou vázaný náboj indukovaný povrchu dielektrika,
ale jedině úhrnný volný náboj .
1.E dostaneme
O <JS &
Tato rovnice souladu vztahem (1,143) vyjadřuje elektrický indu. Rovnice
deíinuje zobecněnou Gaussovu větu elektrostatického pole.s i. (1,145) obecnější platnout
než Gaussova věta vyjádřená pomocí elektrického silového toku, nebcí.\:'
Y praví, elektrický indukční tok uzavřenou plochou rovci* úfcr: u
volnému náboji obsaženému uvnitř plochy. Gaussovy věty
pro vektor intensity pole vakuu liší tím, pravé straně rov.
Problém silového působení mezi náboji obecném dielektriku značně s’oii-
a budeme zabývat pouze dielektriky tekutými, tj.
(1,145) nemá konstantu náboj není úhrnný náboj uzavřený uvnitř
plochy ale pouze úhrnný volný náboj. lze •
použít jak pro isotropní dielektrikum, tak pro vakuum. dielektrickými kapal¿i*-
mi nebo plyny. Intensita elektrického pole Coulombův zákcn pro dielehtriV:ua.
Z toho důvodu Gaussova věta podle rov.
z vodiče vytékat radiálně všemi směry prostoru indukční tok
. (1,126) £.Odtud
e a
w
čili
( . Ponoříme-li takového dielektrika relativní peraitjvitcu
£ kulový vodič poloměru rovnoměrně nabitý kladným nábcjca bude
Q
tý.7.ds a
Uvážíme-li, podle rov.3
