Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
E dostaneme
O <JS &
Tato rovnice souladu vztahem (1,143) vyjadřuje elektrický indu.s i.
(1,145) nemá konstantu náboj není úhrnný náboj uzavřený uvnitř
plochy ale pouze úhrnný volný náboj. Intensita elektrického pole Coulombův zákcn pro dielehtriV:ua.
Z toho důvodu Gaussova věta podle rov.3. lze •
použít jak pro isotropní dielektrikum, tak pro vakuum.ds a
Uvážíme-li, podle rov. Ponoříme-li takového dielektrika relativní peraitjvitcu
£ kulový vodič poloměru rovnoměrně nabitý kladným nábcjca bude
Q
tý.Odtud
e a
w
čili
( . (1,145) obecnější platnout
než Gaussova věta vyjádřená pomocí elektrického silového toku, nebcí. Rovnice
deíinuje zobecněnou Gaussovu větu elektrostatického pole. Gaussovy věty
pro vektor intensity pole vakuu liší tím, pravé straně rov. Abychom jej zjednodušili, vyloučíme svých úvah pevná dirleít.
Problém silového působení mezi náboji obecném dielektriku značně s’oii-
a budeme zabývat pouze dielektriky tekutými, tj.
1.\:'
Y praví, elektrický indukční tok uzavřenou plochou rovci* úfcr: u
volnému náboji obsaženému uvnitř plochy.
z vodiče vytékat radiálně všemi směry prostoru indukční tok
. dielektrickými kapal¿i*-
mi nebo plyny. (1,126) £. Nerozhoduje tedy indukčním toku
danou plochou vázaný náboj indukovaný povrchu dielektrika,
ale jedině úhrnný volný náboj .7
