Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
\:'
Y praví, elektrický indukční tok uzavřenou plochou rovci* úfcr: u
volnému náboji obsaženému uvnitř plochy. Intensita elektrického pole Coulombův zákcn pro dielehtriV:ua.Odtud
e a
w
čili
( .
1. Ponoříme-li takového dielektrika relativní peraitjvitcu
£ kulový vodič poloměru rovnoměrně nabitý kladným nábcjca bude
Q
tý.3. (1,126) £. Gaussovy věty
pro vektor intensity pole vakuu liší tím, pravé straně rov. dielektrickými kapal¿i*-
mi nebo plyny.
(1,145) nemá konstantu náboj není úhrnný náboj uzavřený uvnitř
plochy ale pouze úhrnný volný náboj. (1,145) obecnější platnout
než Gaussova věta vyjádřená pomocí elektrického silového toku, nebcí. lze •
použít jak pro isotropní dielektrikum, tak pro vakuum.
Problém silového působení mezi náboji obecném dielektriku značně s’oii-
a budeme zabývat pouze dielektriky tekutými, tj.ds a
Uvážíme-li, podle rov.7.
Z toho důvodu Gaussova věta podle rov. Abychom jej zjednodušili, vyloučíme svých úvah pevná dirleít. Rovnice
deíinuje zobecněnou Gaussovu větu elektrostatického pole.s i. Nerozhoduje tedy indukčním toku
danou plochou vázaný náboj indukovaný povrchu dielektrika,
ale jedině úhrnný volný náboj .
z vodiče vytékat radiálně všemi směry prostoru indukční tok
.E dostaneme
O <JS &
Tato rovnice souladu vztahem (1,143) vyjadřuje elektrický indu
