Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
3. 1.2. Odtud plyne, že
ve vakuu stejném místě pačet indukčních čar £. Indukční tok plochou definujeme
analogicky rov. Obecný tvar Gaus30vy věty. 1.vektoru prostředí závislá. přihlédnutím rov. čl. Uvnitř isotropního dielektri
ka mají indukční čáry všcch bodech pole stejný směr jako siločáry. počet
siločar. rov.2 jsme pro vektor intensity
podle níž elektrický silový tok libovolnou uzavřenou plochou úměr
ný úhrnnému náboji obsaženému uvnitř této plochy.
0 elektrickém ailovém toku dielektriku rozhoduje nejen úhrnný volný
náboj nýbrž, náboj vázaný fi; jenž indukuje povrchu dielekt
rika. obecném případě však takovéto jedno
duché vztahy neplatí hodnoty obou vektorů jsou funkcí parametrů prostředí. ,125) (1,126)). ,
Podobně jako jsme zavedli tok vektoru čili elektrický silový tok
N zavádíme pro pače-t indukčních čar procházejících danou plochou skalární
veličinu kterou nazýváme tokem vektoru elektrické indukce nebo
stručně elektrickým indukčním tokem.„ krát větší než.7. Poněvadž ffí (viz rov.1) tím roz
dílem, hustota indukčních čar daném místě pole isotropního dielektrika
ja krát větáí než hustota siločar tomto místě. (1,35) vztahem
Elektrický indukční tok uzavřenou plochou nezávisí prostředí. hus
totě indukčních čar platí to, hustotě' siločar (viz čl. příš
tím článku něm dokážeme, roven úhrnnému volnému náboji obsaženému
v uzavřené ploše, níž vytéká.
Čáry příslušející vektoru elektrické indukce tj.
1. (1,139) platí tomto případě
náboje 0\- plošnou hustotu náboje vázaného.
Dále uvidíme (čl.3. 1.4), rozdíl siločar mají indukční čáry tu
vlastnost, při kolmém průchodu rozhraním mezi dvěma dielektriky zůstávají
spojité, přičemž: hodnota vektoru nemění.7. Cáry, jejichi
tečny určují každém bodu pole směr tohoto vektoru, nazýváme Cáry indukční. Avšak
v dielektriku vyznačujícím krystalovou aniaotropií směr indukční čáry
a siločáry daném bodu obecně různý (srovn.
(1,138)), máme pro silový tok
(1,143)
pole vakuu odvodili Gaussovu větu
N
(1,144)
kde intensita pole dielektriku značí plošnou hustotu volného
80
