Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 78 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Cáry, jejichi tečny určují každém bodu pole směr tohoto vektoru, nazýváme Cáry indukční. rov. 1. Uvnitř isotropního dielektri­ ka mají indukční čáry všcch bodech pole stejný směr jako siločáry. 1. Poněvadž ffí (viz rov.7. Avšak v dielektriku vyznačujícím krystalovou aniaotropií směr indukční čáry a siločáry daném bodu obecně různý (srovn.4), rozdíl siločar mají indukční čáry tu vlastnost, při kolmém průchodu rozhraním mezi dvěma dielektriky zůstávají spojité, přičemž: hodnota vektoru nemění. přihlédnutím rov. počet siločar.2 jsme pro vektor intensity podle níž elektrický silový tok libovolnou uzavřenou plochou úměr­ ný úhrnnému náboji obsaženému uvnitř této plochy. ,125) (1,126)). Indukční tok plochou definujeme analogicky rov. obecném případě však takovéto jedno­ duché vztahy neplatí hodnoty obou vektorů jsou funkcí parametrů prostředí.vektoru prostředí závislá. (1,138)), máme pro silový tok (1,143) pole vakuu odvodili Gaussovu větu N (1,144) kde intensita pole dielektriku značí plošnou hustotu volného 80 .„ krát větší než. Odtud plyne, že ve vakuu stejném místě pačet indukčních čar £. Čáry příslušející vektoru elektrické indukce tj.3. Dále uvidíme (čl. hus­ totě indukčních čar platí to, hustotě' siločar (viz čl.2. čl.3. 0 elektrickém ailovém toku dielektriku rozhoduje nejen úhrnný volný náboj nýbrž, náboj vázaný fi; jenž indukuje povrchu dielekt­ rika.7. 1. Obecný tvar Gaus30vy věty.1) tím roz­ dílem, hustota indukčních čar daném místě pole isotropního dielektrika ja krát větáí než hustota siločar tomto místě. (1,139) platí tomto případě náboje 0\- plošnou hustotu náboje vázaného. (1,35) vztahem Elektrický indukční tok uzavřenou plochou nezávisí prostředí. , Podobně jako jsme zavedli tok vektoru čili elektrický silový tok N zavádíme pro pače-t indukčních čar procházejících danou plochou skalární veličinu kterou nazýváme tokem vektoru elektrické indukce nebo stručně elektrickým indukčním tokem. 1. příš­ tím článku něm dokážeme, roven úhrnnému volnému náboji obsaženému v uzavřené ploše, níž vytéká