Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 77 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
(1,125) dána vztahem Do (1,141) a pro indukci dielektriku bude platit D Ĺ Doaadíme-li této rovnici podle rov.1. í d k 1.3.7. Průchod siločar"takovým rozhraním není pak zpravidla spojitý hodnota vektoru měn* něm skokem. čl. 1,45 předch.6. Tato obtíž, odpadne, použijeme-li pro charakteriaování pole uvnitř di­ elektrika vektor elektrické indukce který jsme zavedli či. 1. (1,140), dostaneme D (1,142) £r čilí týž vztah jako pro vakuum. Uvažujme jednak o poli vakuu, jemuž přísluší intensita indukce jednak poli v dielektriku relativní peraitivity jehož intensita indukce . Elektrické indukční čáry elektrický indukční tok. rozhraní dvou různých dielektrik, nejaou-li-přítomny volné náboje, siločáry vznikají končí vázaných nábojích indukovaných na povrchu každého obou dielektrik. elektrická indukce nezávisí prostředí; naopak hodnota 79 . (1,141) (1,142) tedy vyplývá, že indukce tomto připadá tutéž hodnotu pro vakuum jako pro isotropní di­ elektrikum, tj.ploénou huatotu volného náboje deskách kondensátoru, plošnou hustotu náboja indukovaného povrchu dielektrika, polarisaci indukci di­ elektrika. rov. Průběh elekt- roetatického pole vakuu jame znázorňovali siločarami, které probíhají spo­ jití kladného náboje náboji zápornému jejichž tečny každém bodu určují směr vektoru Siločar můžeme ovšem použít zobrazení pole v dielektriku nebo rozhraní dielektrika vakua, přičemž lhostejné, zda náboje, nichž začínají končí, jsou volné nebo vázar. V isotropníin dielektriku pochopitelně vakuu vektor elektrické indukce všude týž směr jako vektor intensity pole některých pří­ padech také velikoat vektoru nezávisí prostředí (na hodnotě permitivi­ ty Budeme demonstrovat jednoduchém případu.7.). Pro hodnotu intenaity pole dielektriku platí rov. Hodnota indukce vakuu bude podle rov. (1,140) podle níž intenaita pole dielektriku krát menší než intensita pole £ vakuu. 1. obr.^ (arovn