Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 77 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
6. Hodnota indukce vakuu bude podle rov. Pro hodnotu intenaity pole dielektriku platí rov. Průchod siločar"takovým rozhraním není pak zpravidla spojitý hodnota vektoru měn* něm skokem.7.). rov. čl. (1,140), dostaneme D (1,142) £r čilí týž vztah jako pro vakuum. obr. 1. Průběh elekt- roetatického pole vakuu jame znázorňovali siločarami, které probíhají spo­ jití kladného náboje náboji zápornému jejichž tečny každém bodu určují směr vektoru Siločar můžeme ovšem použít zobrazení pole v dielektriku nebo rozhraní dielektrika vakua, přičemž lhostejné, zda náboje, nichž začínají končí, jsou volné nebo vázar. 1,45 předch.1. (1,125) dána vztahem Do (1,141) a pro indukci dielektriku bude platit D Ĺ Doaadíme-li této rovnici podle rov. Uvažujme jednak o poli vakuu, jemuž přísluší intensita indukce jednak poli v dielektriku relativní peraitivity jehož intensita indukce .7. (1,140) podle níž intenaita pole dielektriku krát menší než intensita pole £ vakuu.3. elektrická indukce nezávisí prostředí; naopak hodnota 79 . (1,141) (1,142) tedy vyplývá, že indukce tomto připadá tutéž hodnotu pro vakuum jako pro isotropní di­ elektrikum, tj.ploénou huatotu volného náboje deskách kondensátoru, plošnou hustotu náboja indukovaného povrchu dielektrika, polarisaci indukci di­ elektrika.^ (arovn. Elektrické indukční čáry elektrický indukční tok. 1. rozhraní dvou různých dielektrik, nejaou-li-přítomny volné náboje, siločáry vznikají končí vázaných nábojích indukovaných na povrchu každého obou dielektrik. í d k 1. V isotropníin dielektriku pochopitelně vakuu vektor elektrické indukce všude týž směr jako vektor intensity pole některých pří­ padech také velikoat vektoru nezávisí prostředí (na hodnotě permitivi­ ty Budeme demonstrovat jednoduchém případu. Tato obtíž, odpadne, použijeme-li pro charakteriaování pole uvnitř di­ elektrika vektor elektrické indukce který jsme zavedli či