Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
Jestliže místo bodových nábojů náme činit náboji rozloženými spo
jitě, přejdeme rov. Zejména platí pevných látkách patřících
■szi iontové krystaly, které můžeme považovat soustavy kladných zápor
ných iontů, periodicty střídajících, tj. Elektrická potenciální energie krys
talové mřížky iontových krystalů dána výrazem
w (1.Jako příklad vypočteme potenciální energii
soustavy podle obr. (1,97), níž bude vyskytovat
čtyřikrát součin dvojice nábojů typu 12, jejichž
vzájemná vzdálenost dvakrát součin
dvojice nábojů typu vzdálených i~2 a
čtyřikrát součin kladného náboje středu
čtverce bodu jednotlivými náboji zá
pornými vzdálenými kladného náboje Bude tedy
V
- /—
• Ž
q Q*
= 2,19 10* —
Závěry vyplývající úvah energii soustav bodových nábojů silně
uplatňují fysice krystalů. vyjádření potenciální energie pou
žijem rov. soustavy vytvořené kladných
a záporných elektrických nábojů, kterých mají rozhodující podíl energii
krystalové mřížky Coulombovy interakce. (1,97). 1,38 tvořené pěti bodovými
náboji, nichž čtyři vrcholech čtverce o
straně jsou záporná jeden jeho středu
je kladný.99)
‘ J(i) 1
ve kterém značí potenciál váech objemových povrchových nábojů ele
mentu objemu nebo povrchu tělesa. (1,95) součtu integraci dostaneme pro potenciál
ní energii nabitého tělesa vztah
V dS] (1.
.98)
v němž Avogadrova konstanta, rovnající 6,023 102^ mol-1, mříž
ková konstanta krystalu konstanta (zvaná Itadelungova), která předsta
vuj« číselnou hodnotu vyplývající součtu /t2* rjk rov
