Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
1,34
Vezmeme-li úvahu, element délky bodu směru rostoucího j«
d element němu kolmý aměru rostoucího úhlu hodnotu ir
(obr. 1.4 zároveň konečným výra
zem (1,26) pro intensitu elektrostatického pole dipólu obecně položeném
bodu.
Z rov. (1,83), záviaí
potenciál pole bodu polárních
souřadnicích tohoto bodu a
na velikosti momentu dipólu. 1,34 přibližně klást +
a takže pro potenciál bodu vyjde
Q cot i*
iX m
a vzhledem vztahu ,23) l
ÍV ♦fff.2.
sin v
Obr. 1,35>, dostaneme uvedených změn potenciálu složky intensity pola
Er směru rostoucího směru rostoucího Tyto složky
jsme uvedli rovnicemi (1,24) (1,25) čl.
.
■ (1,83)
kde úhel, který svírá prúvodiS osou dipólu (ae aměrem vektoru
P •
Jak ukazuje rov. (1,83) dále plyne, změny
potenciálu aměru průvodič*
r radiální'!
stantním úhlu V'
aměru} při kon-
a směru V'
(v tangenciálním směru) při konstant
ním jsou
‘tx .*__ '•j,-ľ i
‘ff Iři, rtrt
Za podmínky
+ =
r l
ff COS V'
lze souladu obr
