Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 48 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Derivací získaného vztahu pro potenciál dostaneme hledaný výraz pro intensitu pole. Jinými slovy to znamená, intensita pole kolmá příaluánou ekvipotenciální plochu. (1,78) (1,80) dán výrazem intensity £*" rozdílem potenciálů těchto bodů. Jako příklad uvedeme postup při výpttčtu intensity elektrostatického pole dipólu momentu obočně položeném bodu (viz čl. 1«34), potenciál tomto bodu podie rov.ľ~ cos x Tato práce, protože jde posunutí náboje ekvipotenciální ploée, nutné rovná nule. (1,82) intensitu elektrostatického pole jako záporný gradient potenciálu.. záporné znaménko Tento vztah l«e psát ve Symbol ¡rad. (1,82) vyslovit tak, intensita pole rovná spádu potenciálu. počítá jednoduéáeji než »intensitou pole, jež veliči­ nou vektorovou.2. Itesi intensitou elektrostatického pole potenciálem platí důležitý vztah, který odvodíme. Vztah (1,82) velký význam pro výpočet intensity elektrostatického pole. 1.4). (1,81) mohla být splněna. Je-li cos ply­ ne toho, dhel mezi vektory rovná /2. Postupujeme při něm tak, určíme nejdřív* potenciál pole, který je skalár nímž. značí gradient potenciálu rovnající absolutní hodnotě d Definuje tetrov. souladu tím lze také rov.) Protože žádná veličin není tomto případé nulová, musí se rovnat nule cos aby rov. Spojením rov. Jsou- li t~i vzdálenosti kladného záporného pólu dipólu bodu (obr. (1,74) (1,76) můžeme vyjádřit rovnost mezi celkovou prací spojenou přenosem náboje bodu (1) bodu (2) v elektrostatickém poli Podie citovaných rovnic Jestliže body (1) (2) d platí pro rozdíl v němi. Intensita póla libovolné ekvipotenciální ploée jet kolmá a směřuje stranu poklesu potenciálu. Platí tedy ä, cos (1,83. máme ŕ - y, i J«) se aobě přiblíží infinitesimální vzdálenost potenciálů vztah - , vyjadřuje, směru vektoru potenciál klesá, tvaru T grod (1>e2) 50