Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 50 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
3.-4._ Obr.3) je element náboje spojité rozloženého ploše, tzv. (1,82) němž integraci provedeme příslušných mezích.iitg rozložených nábojň. 1,35 1. element plošného ná­ boje, roven element objemového náboje element lineárního náboje Podle toho pa<tenciál elektrostatického pole vytvořeného nabitým tělesem, němž náboje plošné hustotě jsou rozloženy spojitě po ploše jeho povrchu, podle rov. 7 (1,85) r >52 . 3, 4X, urfiíme potenciál jako funkci vzdálenosti daného bodu středu každé koule základě vztahu který plyne rov. Všimneme souvislosti mezi potenciálem intensitou elektrostatic­ kého pole nabité vodivé nevodivé koule, pro něí budeme předpokládat, že náboj nich rovnoměrně rozložen. 1. Potenciál spo.3. nabitém tělese jsou náboj* spojitá rozloženy bud plcěe nebo objemu, popřípadě podél Sáry. objemového elementu náboje bodu, němž potenciál uvažujeme. 1. Poněvadž známe obou těchto pří­ padech intensitu pole vně uvnitř těchto koulí (viz Cl.3. (1,78) dán výrazem < Jsou-li náboje rozloženy spojití objemovou hustotou objemu tě­ lesa, platí V rovnicích (1,84) (1,85) znafií vzdálenost plošného resp.5, odst. Na základě definice příslušného druhu hustoty náboje (viz čl