Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 45 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
(1,72) ' . Takto dostaneme A lim ----- 0 Q0 , Poněvadž druhý člen pravé straně představující potenciál nekonečnu ae rovná nule, práce, kterou vykonají síly elektrostatického pole při pře­ nosu jednotkového kladného náboje děrného bodu pole nekonečna, rovna . (1,68) intensitu elektrostatického pola pro kterou podle definičního vxtahu (1,16) platí máme dA Q. Zavedeae-li rov. (1,78) potenciál j? přiřadíme bodu náboje nekonečně vzdálenému. Podle toho rov. jde-li dráhu uzavřenou, platí odtud i 0. Zároveň ze vztahu (1,74) vyplývá, tato práce nezávisí tvaru dráhy, ala pouze na jejím počátečním koncovém hodu.E (1,75) Pro celkovou práci spojenou přenoaem náboje poli intenaity z bodu (1) bodu (2) můžeme pak paát / / - d (1,76) J(D Přenááí-li elektrostatickém poli náboj libovolné uzavřené dráze, je jak jsme již uvedli, celková práce elektrických sil rovna'nule, což vyjadřu­ jeme vztahem £ (1,77) Poli, kterém práce sil uzavřené dráze rovná nule, říkáme konserva- tivní. (1,77) vyplývá, elektrostatické pole polem konaervativním. 0 konstantě rov. znamená, také možno položit tomto případě po­ tenciál bodového náboje bodu vzdáleném bude podle rov. (l,72a,b) jame uvedli, lze volit zcela li­ bovolně.počátečním koncovém bodu. dráhy, níž přenoe uskutečňuje. případě, koncový bod dráhy splyne a bodem počátečním, tj. (1,74), kterou přepíšeme tvaru ~Ó • položíme potenciál rovný potenciálu podle rov. V rov