Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 44 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Odečtením rovnic (l,72a,b) získáme rozdíl potenciá­ lů J£ ----- í_l 1 / (1,7,3) který nazýváme napžtlm značíme symbolem této rovnici již kon­ stanta nevyskytuje.spojenou přenosem náboje bodu (1) bodu (2) poli náboje (viz obr. 1,31 Zavedeme skalární funkci které v bodu (1) bude příslušet hodnota a bodu (2) hodnota % —r— (1,72a) ÍT rY Funkci reap. (2). ,31), vykonají síly elektro­ statického pole zřetelem rov. ,31) vztah A Q0U (1,74) Z tohoto vztahu plyne, práce spojená přenosem náboje elektrostatic­ kém poli rovna součinu tohoto náboje rozdílu potenciálů (napětí). Symbolem označena libovolná aditivní konstanta, jejíž významu zmíníme dále. nazýváme potenciálem bodového náboje bodu (1) resp. (1,73), dostaneme pro práci . (1,70) práci * 77T * l Obr.Při posunuti náboje bodu (1) bodu (2), určenými vzhledem k náboji polohovými vektory (obr. Dosadíme-li rov. (1,71) pro práci rov