Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.
Napiita vektorovém tvaru výrazy pro intensitu pole vodivé nevodi
vé koule vně uvnitř koule předpokladu, náboj koule rovnoměrné
rozležen.dT‘t r
Protože cos (obr.
1.
Je-li elektrostatické pole vytvářeno bodovým nábojem jestliže
poloha náboje němž předpokládáme, rovněž bodový vzhledem
k náboji určena vektorem síla rov.21.1.4.20.4. Potenciál elektrostatického pole. e
1. 1,30), vyjde propráci dA
vztah
Obr. Vzdálenost dvou tenkých rovnoběžných vodičů Oba vodiče jsou
rovnoměrné nabity náboji lineární hustoty Určete, intensitu po
le bodu, který leží rovině symetrie vzdálenosti roviny,
v níi leží vodiče. Elektrostatické pole vyzna
čuje tím, něm náboj podléhá síle která při elementárním posu
nutí náboje vykoná práci
dA (1,68)
Přitom předpokládáme, rychlost posunutí náboje dostatečně malá rov
něž malý náboj, který poli posouvá.
1. 1,30
. (1,68), dostaneme pro elementární práci
dA ~------- r". (1,68) význam Coulombovy
síly rovnající y
r JL$ m
Dosadíme-li tento výraz rov.dT .1. Tento předpoklad nutný, pro
tože jinak uvažovaným pohybem náboja vznikl nejen elektrický proud, kte
rý nebyl zanedbatelně malý, ale zároveň ním magnetické pole
