Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 40 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1,28), máme pro silavý tok touto plochou N (1,62) AO . Intensita pole neteodivé koule. (1,53) £ (1,57) Protože uvnitř vodivé leoule není náboj, intensita pola váech bodech uvnitř této koule rovna nule £ (1,58) Obr. Vyjádříme-li náboj rov.Pro body ležící těsné nad povrchem koule in­ tensita pole f 77:-W M a dosazení podle rov. Kouli poloměru vytvořenou nevo­ diče nabijeme nábojem němž předpokládáme, rovnoměrně rozloží v celém objemu koule, takže objemová hustota náboje bude konstantní bude mít hodnotu f «. (1,59), máme pro intensitu pole E (1,61) á r Na rozdíl vodivé koule není uvnitř nevodivé koule intensita pole nu­ lová. Vytvoříme-li uvnitř nevodivé koule mydlenou soustřednou kulovou plochu S poloměru (obr. 1,27 4.»> Pro intensitu pole bodech vně koule platí totéž pro kouli vodivou: směr intensity pole totožný směrem právodiče její velikost je dána vztahem £ |L- (1,60) Je tedy intensita elektrostatického pole vně nevodivé koule nábojem rovno­ měrně rozloženým celém jejím objemu stejná, jako kdyby celý tento náboj byl soustředěn jejím středu