Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 202 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Následuje pak zápori^ aloupec světelný (c), který přechází druhý tmavý prostor, zva­ ný Faradayův (d). Jak jame již zmínili, závisí vzhled doutnavého výboje velmi silně na tlaku plynu.4 prudkému narůstá­ ní proudu. 3. Mezi ním anodou vzniká kladný aloupec avětelný (e), kte­ rý rozsahem svítivostí najvýznamnejší částí doutnavého výboje. Jak patrné grafu obr. Samostatný výboj zředěných plynech nazýváme v^bo. 3.3.3).i plynech nízkého tlaku. proto notné předřadit oblouku etabilisační odpor. Děje při doutnavém výboji zředěných plynech probíhají takto: Elek­ trické pole podmíněné napětím elektrodách urychluje nabité částice, jež jsou plynu nepatrném množství vždy přítomny (61. rov. nižší napětí mezi elektrodami.3. Přivedeme-li na elektrody napití řádu několika set voltů je-li vzduch trubici pod atmos­ férickým tlakem, neprotéká jím pozorovatelný proud výboji nedochází. snížení tlaku plynu pod hodnotu asi 10"4 torru fluorescence zaniká.6. dalším snižováním tlaku světelný pruh napříč rozšiřuje podél trubice zkracuje jeho světlo slábne. Protože snižováním tlaku plynu roste střední volná dráha ionisujících částic, postačí vzhledem nepřímé úměrnosti mezi střední volnou drahou tlakem ionisaci plynu menší intensita elek­ trického pole (srovn. Všimněme výboje při tlaku rovnajícím přibližně torru, který zvlášt typický jehož charakter schematicky znázorněn obr. Katoda při něm obklopena slabě svítící katodovou vrstvou (a), za níž směrem anodě vytváří tmavý prostor, zvaný Crookeaův (b).3. 3. Tento odpor mual být tak velký, aby poklee napětí oblouku vyvolaný na- hodilýn stoupnutím proudu byl kompensován vzrůstem napětí stabilisačním odporu. trubici jsou poblíž konců zataveny elektrody tvaru kruhových destiček. Sní- žíme-li však tlak asi torrů, objeví trubici vlnící úzký červený světelný pruh, který rozprostírá anody téměř katodě, níž je oddělen tmavým prostorem. Nabitými části­ cemi jsou vedle kladných iontů elektrony, které vznikají jednak ioniuací nárazem neutrálních molekul vlivem urychlených primárních iontů, jel??^ uvol­ ňováním povrchu katody při dopadu kladných iontů dostatečně velkou ener­ gií. Elektrony oblasti katodového spádu zís­ kají pak velkou rychlost, takže srážkami neutrálními molekulami plynu je 204 . Potenciálový spád uvnitř výbojové trubice nerovnoměrný ukazuje na to, pro doutnavý výboj neplatí Ohmův zákon. (3,53)), tj.zničení zdroje. Výbo.iem doutnavým. 3,8, nastává největší spád potenciálu poblíž katody oblasti tmavého pros­ toru Crookesova (b), který označujeme jako katodový poklea vysokou hodnotou katodového poklesu úzce souvisí značné urychlení kladných iontů v tmavém prostoru Crookesově, které jak jsme zmínili výše při dopadu na katodu emitují elektrony. 3,8 dole. Kladné ionty především pak elektrony vytvářejí ioniaací nárazem nové ionty elektrony, což vede souladu závěry Cl. Ke studiu doutnavého výboje nejlépe hodí skleněná trubice, kterou možné naplnit libovolným plynem, jehož tlak lze vývěvou snižovat. Kleane-li tlak při- bližně torru, veškeré světlo trubice vymizí, pouze sklo místech proti katodi začne zeleně fluoreskovat