Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 152 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
zřetelem rozdělení rychlostí rychlost, tedy kinetickou energii větSÍ, než střední hodnota energie (1/2) Např. Nakonec vznikne rovnovážný stav charakte- ri8ováný tím, počet emitovaných elektronů právé rovná počtu elektronů vracejících vlivem prostorového náboje zpět kovu. elektronů, jei budou nit pouze dvojnásobnou rychlost, než rychlost střední, začne emise již při teplot* asi 3900 K. Hustota to­ hoto proudu vzrůstá potenciálovým rozdílem <f0 podle “třípolovino- véha* Langmuirova vztahu 3 i J <f0 (2,112) v němž značí konstantu závislou tvaru vzdálenosti elektrody od povrchu emitujícího kovu. Teplota kovu velmi silný vliv hodnotu nasyceného proudu. Tabulka 2r5 Kov Emisní konstanta 8 (Am-V 2) Výstupní prác« Av CeV) platina 1700 104 5,36 wolfram 104 4,54 molybdén 104 4,24 vrstva thoria wolframu 3,0 104 2,63 vrstva barya wolframu 1. Hustota nasyceného emisního proudu závisí teplotě kovu podle Richardso- _ nova-Dushmanova vztahu Z ^v Js (2,113) v němž: y>v výstupní práce uvažovaného kovu, emisní kon­ stanta Boltzmannava konstanta; hodnoty emisní konstanty a výstupní práca jsou pro některé kovy vrstvy kovů wolframu uvede­ ny tab. 2,5. elektrodě. Jestliže všecky elektrony, které vystoupí nad povrch kovu, dospějí elektrodu, emisní proud stane dané teploty kovu maximální říkáme pak proud nasycený. Vznikne proud, který nazýváme proudem emisním. tak, nad povrch emitujícího kovu vložíme elektrodu, jejíž potenciál ý učiníme vyšší, než potenciál povrchu kovu, prostorový náboj se rozplyne elektrony začnou pohybovat uspořádaně povrchu kovu vlo- ' žená. vztahu (2,113) zřejmé, hustota emisního proudu roste velmi prudce teplotou emitujícího kovu. Elektrony vystupující kovu nad jeho povrchem hromadí vytvářejí tak záporné nabitý elektronový oblak (prostorový náboj), který zabraňuje výstupu dalších elektronů kovu. Urychlíme-li elektrony emitované vakua vnějáím elektrickým polem, např.5 104 1,56 vrstva cssia wolframu 3,2 104 1,36 154