Dynamika v elektrických zařízeních pilotní studijní podklad

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Pojem dynamické jevy v elektrických zařízeních úzce souvisí s pojmem přechodné jevy, neboť dynamika vždy souvisí s energetickou změnou sledované soustavy, resp. jejího prvku (popř. subsystému). Pokud chceme studovat tyto jevy v elektrických zařízeních, tak studovaným systémem bude nutně elektrizační soustava, která je složena z jednotlivých, vzájemně propojených článků. Elektrizační soustavu řadíme do kategorie rozlehlých systémů kybernetického typu [1] a přijejím popisu chápeme tuto soustavu jako dynamický systém, tj. systém ve kterém je okamžitá hodnota vnitřních veličin závislá na okamžitých hodnotách stavu systému v daném časovém okamžiku. Přitom stav systému pojímáme jako soubor vnitřních veličin systému, které jsou závislé na časovém vývoji systému. Jinými slovy řečeno, na počátečních podmínkách, pokud systém (subsystém) je popsán diferenciálními rovnicemi.

Strana 24 z 57

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Označíme-li poměr pJ/pI bude podle zákonů izoentropického proudění I J p p y pro krJ f I kr p p y pro krJ p kde 1/ 1 2 − ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ + = kk Ikr k pp kritický tlak (M=1).24 Tok energie dtpAhdt dt dG hQ t IJIIJ IJ t IJIJ =⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ = 00 . (3.15) kdeψ [kg. Doba trvání interakčního intervalu pohybuje desítkách mikrosekund jak ukazuje příklad digitálního záznamu napětí proudu obr.2 Jevy okolí nuly proudu Dynamika elektrického oblouku nejvýrazněji projevuje okolí nuly proudu, kdy časové změny proudu napětí probíhají řádu mikro nanosekund. Ze vztahu (3. hmotnostní průtok zhášecího média je závislý tlakovém spádu /pJ Způsobem tvorby tohoto tlakového spádu odlišují jednotlivé zhášecí principy (systém cizí nebo vlastní zhášecí energií). makropohledu obr. 2 ψ (3. 11 se tyto jevy odehrávají interakčním intervalu složeném intervalu výrazné změny obloukového napětí ti1 intervalu průtoku zbytkového proudu ti2.K-1 ] individuální plynová konstanta zhášecího média. Počáteční podmínky interakčního intervalu jsou dány podmínkami předchozího intervalu silnoproudého.kg-1 . [14].. 3.16) kde Poissonova konstanta [J.. obr.16) vyplývá, rychlost proudění, tj. 15 .s-1 ] výtokový součinitel isoentropického proudění ( ) ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ −⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ − = + kk I J k I J IJ p p p p k k rT /1/2 1

---

---