Dynamika v elektrických zařízeních pilotní studijní podklad

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Pojem dynamické jevy v elektrických zařízeních úzce souvisí s pojmem přechodné jevy, neboť dynamika vždy souvisí s energetickou změnou sledované soustavy, resp. jejího prvku (popř. subsystému). Pokud chceme studovat tyto jevy v elektrických zařízeních, tak studovaným systémem bude nutně elektrizační soustava, která je složena z jednotlivých, vzájemně propojených článků. Elektrizační soustavu řadíme do kategorie rozlehlých systémů kybernetického typu [1] a přijejím popisu chápeme tuto soustavu jako dynamický systém, tj. systém ve kterém je okamžitá hodnota vnitřních veličin závislá na okamžitých hodnotách stavu systému v daném časovém okamžiku. Přitom stav systému pojímáme jako soubor vnitřních veličin systému, které jsou závislé na časovém vývoji systému. Jinými slovy řečeno, na počátečních podmínkách, pokud systém (subsystém) je popsán diferenciálními rovnicemi.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UVEE - Zdeněk Vávra

Strana 24 z 57

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!
Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
kg-1 .15) kdeψ [kg.s-1 ] výtokový součinitel isoentropického proudění ( ) ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ −⎟⎟ ⎠ ⎞ ⎜⎜ ⎝ ⎛ − = + kk I J k I J IJ p p p p k k rT /1/2 1 . [14].16) kde Poissonova konstanta [J. (3. 11 se tyto jevy odehrávají interakčním intervalu složeném intervalu výrazné změny obloukového napětí ti1 intervalu průtoku zbytkového proudu ti2. 3.2 Jevy okolí nuly proudu Dynamika elektrického oblouku nejvýrazněji projevuje okolí nuly proudu, kdy časové změny proudu napětí probíhají řádu mikro nanosekund..16) vyplývá, rychlost proudění, tj.K-1 ] individuální plynová konstanta zhášecího média. 2 ψ (3. obr. Doba trvání interakčního intervalu pohybuje desítkách mikrosekund jak ukazuje příklad digitálního záznamu napětí proudu obr. Počáteční podmínky interakčního intervalu jsou dány podmínkami předchozího intervalu silnoproudého.24 Tok energie dtpAhdt dt dG hQ t IJIIJ IJ t IJIJ =⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ = 00 . Ze vztahu (3. 15 . makropohledu obr. hmotnostní průtok zhášecího média je závislý tlakovém spádu /pJ Způsobem tvorby tohoto tlakového spádu odlišují jednotlivé zhášecí principy (systém cizí nebo vlastní zhášecí energií). Označíme-li poměr pJ/pI bude podle zákonů izoentropického proudění I J p p y pro krJ f I kr p p y pro krJ p kde 1/ 1 2 − ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ + = kk Ikr k pp kritický tlak (M=1).