Dynamika v elektrických zařízeních pilotní studijní podklad

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Pojem dynamické jevy v elektrických zařízeních úzce souvisí s pojmem přechodné jevy, neboť dynamika vždy souvisí s energetickou změnou sledované soustavy, resp. jejího prvku (popř. subsystému). Pokud chceme studovat tyto jevy v elektrických zařízeních, tak studovaným systémem bude nutně elektrizační soustava, která je složena z jednotlivých, vzájemně propojených článků. Elektrizační soustavu řadíme do kategorie rozlehlých systémů kybernetického typu [1] a přijejím popisu chápeme tuto soustavu jako dynamický systém, tj. systém ve kterém je okamžitá hodnota vnitřních veličin závislá na okamžitých hodnotách stavu systému v daném časovém okamžiku. Přitom stav systému pojímáme jako soubor vnitřních veličin systému, které jsou závislé na časovém vývoji systému. Jinými slovy řečeno, na počátečních podmínkách, pokud systém (subsystém) je popsán diferenciálními rovnicemi.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UVEE - Zdeněk Vávra

Strana 23 z 57

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
10) a Ohmova zákona ∫= r drrEI 0 ... (3..12) [ ]ttt VpUQ 000 ..14) . [13]. Tok hmotnosti dtpAdtAvdt dt dG M t t IJIIJIJ IJ t IJ ==⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ = 0 00 .+= (3.. termodynamický model, který základě popisu výměny hmotnosti energie mezi jednotlivými funkčními prostory zhášedla umožňuje posoudit vhodnost návrhu geometrických rozměrů zhášedla s ohledem jeho požadované parametry.V)0 (mechanická práce) obr. Představiteli tohoto směru byli zejména japonští autoři, např.8) prvního zákona termodynamiky dVpdudq . 14)...V)t p. 00 ∫ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ =⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ρρ (3.+= (3. Termodynamický model vychází rovnice kontinuity (zachování hmotnosti) v integrálním tvaru ∫ ∫= ∂ ∂ − V A dAVV t .9) rovnice stavu 0),,( =TpF (3. 14 Za předpokladu izoentropického proudění nyní možné vyčíslit tok hmotnosti tok energie průřezem prostoru prostoru zhášedla (obr.2π (3..23 S rozvojem aplikací zhášecího principu vlastní zhášecí energií spínací technice SF6 vznikl osmdesátých letech minulého století poměrně jednoduchý tzv.8) (3.. změna hmotnosti objemu časovém intervalu rovna časovému integrálu všech toků hmotnosti objemu průřezem A 2.11) Protože hledáme akumulovaný tlak akumulovanou energii zhášedle, zajímají nás časové integrály rovnic (3.9), které formálně můžeme zapsat jako dtdAvdtV t A t V . (3. celková energie přivedená objemu časovém intervalu spotřebuje na vzrůst celkové vnitřní energie U(t) U(0) dále vzrůst součinu tlaku objemu (p..13) Z těchto rovnic plyne, že: 1.