Pojem dynamické jevy v elektrických zařízeních úzce souvisí s pojmem přechodné jevy, neboť dynamika vždy souvisí s energetickou změnou sledované soustavy, resp. jejího prvku (popř. subsystému). Pokud chceme studovat tyto jevy v elektrických zařízeních, tak studovaným systémem bude nutně elektrizační soustava, která je složena z jednotlivých, vzájemně propojených článků. Elektrizační soustavu řadíme do kategorie rozlehlých systémů kybernetického typu [1] a přijejím popisu chápeme tuto soustavu jako dynamický systém, tj. systém ve kterém je okamžitá hodnota vnitřních veličin závislá na okamžitých hodnotách stavu systému v daném časovém okamžiku. Přitom stav systému pojímáme jako soubor vnitřních veličin systému, které jsou závislé na časovém vývoji systému. Jinými slovy řečeno, na počátečních podmínkách, pokud systém (subsystém) je popsán diferenciálními rovnicemi.
Tok hmotnosti
dtpAdtAvdt
dt
dG
M
t t
IJIIJIJ
IJ
t
IJ ==⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
0 00
.... [13].. 14
Za předpokladu izoentropického proudění nyní možné vyčíslit tok hmotnosti tok energie
průřezem prostoru prostoru zhášedla (obr. 14).+= (3.13)
Z těchto rovnic plyne, že:
1.V)0 (mechanická práce)
obr. (3.23
S rozvojem aplikací zhášecího principu vlastní zhášecí energií spínací technice
SF6 vznikl osmdesátých letech minulého století poměrně jednoduchý tzv. změna hmotnosti objemu časovém intervalu rovna časovému
integrálu všech toků hmotnosti objemu průřezem A
2.
Termodynamický model vychází rovnice kontinuity (zachování hmotnosti)
v integrálním tvaru
∫ ∫=
∂
∂
−
V A
dAVV
t
.2π (3..+= (3..10)
a Ohmova zákona
∫=
r
drrEI
0
.. Představiteli tohoto směru byli zejména japonští
autoři, např.14)
.12)
[ ]ttt
VpUQ 000 .9)
rovnice stavu
0),,( =TpF (3. termodynamický
model, který základě popisu výměny hmotnosti energie mezi jednotlivými funkčními
prostory zhášedla umožňuje posoudit vhodnost návrhu geometrických rozměrů zhášedla
s ohledem jeho požadované parametry..V)t p.11)
Protože hledáme akumulovaný tlak akumulovanou energii zhášedle, zajímají nás časové
integrály rovnic (3. (3... celková energie přivedená objemu časovém intervalu spotřebuje na
vzrůst celkové vnitřní energie U(t) U(0) dále vzrůst součinu tlaku objemu
(p.9), které formálně můžeme zapsat jako
dtdAvdtV
t
A
t
V
.8) (3.
00
∫ ⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
ρρ (3..8)
prvního zákona termodynamiky
dVpdudq
