V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
. Kulové jádro nemá žádný kvadrupólový
moment, kdežto jádro tvaru vejce kladný jádro tvaru bochníku záporný moment.
Slupkový model jádra pokusem vysvětlit existenci magických čísel někte
rých jinýcfi jaderných vlastností základě interakce jednotlivých nukleonů silo
vým polem, vytvářeným všemi ostatními nukleony. Hladiny jsou
vždy označeny hodnotou hlavního kvantového čísla následující písmeno ukazuje l
každé částice dané hladině podle obvyklého schématu (s, ,f, . odpovídá
po řadě 0,1, ,. tomto případě nejprve každé částice vážou jed
notlivá velikosti '[j(j' 1)] tato _/; potom navzájem sdružují vytvářejí
celkový moment hybnosti Schéma //-vazby platí pro velkou většinu jader. Jak jsme viděli
v kap. Neutrony protony obsazují odlišné skupiny stavů, protože
protony interagují elektrostaticky prostřednictvím specifických jaderných sil.6
vané elektrické kvadrupólové momenty jader, které jsou mírou odchylky nábojového
rozdělení jádra sférického rozdělení.22. pro velké
orbitální momenty hybnosti. Předpokládá se, LS-vazba platí jen pro nejlehčí
jádra, kde jsou normálních konfiguracích hodnoty nutně malé.
Slupkový model dovede kromě magických čísel vysvětlit ještě některé jiné jevy
z oblasti jádra.. Užívá zde funkce potenciální
energie, jež odpovídá pravoúhlé jámě hloubce asi MeV zaoblenými rohy,
takže máme realističtější postupný přechod —V0 než jaký před
stavuje náhlá změna potenciálu jámy, kterou jsme použili při vyšetřování deute
ronu. Jelikož každá energetická podhladina může obsahovat dvě částice
(s opačnými spiny), vyskytují jádře jen zaplněné podhladiny, jestliže sudý
533
.6.
Za přechodovou oblastí, kde platí smíšené (přechodové) schéma vazby, vykazují
těžká jádra 77-vazbu.. 10, vážou tomto schématu navzájem spinové momenty hybnosti St
uvažovaných částic (neutrony tvoří jednu skupinu protony druhou) celkový
spin orbitální momenty hybnosti zvlášť celkový orbitální moment hybnosti
L; pak vážou vytvářejíce celkový moment hybnosti velikosti y[J(J l)] h.
K získání řady energetických hladin, jež vedou pozorovaným magickým čís
lům, pouze třeba předpokládat spinorbitální interakci tak silnou, aby výsledné
štěpení energetických hladin podhladiny bylo velké pro velká tj.. 22.
U jader magickými byly zjištěny nulové kvadrupólové momenty, takže tato
jádra jsou kulová, kdežto ostatní mají deformovaný tvar.
Předpokládáme-li tedy patřičnou sílu spinorbitální interakce, tvoří energe
tické hladiny každého typu nukleonu posloupnost jako 11
a obr. Řeší potom Schrodingerova rovnice pro částici potenciálové jámě tohoto
typu dostanou stacionární stavy systému, charakterizované kvantovými čísly
n, jejichž význam stejný jako analogickém případě stacionárních stavů
atomových elektronů.) dolní index roven Spinorbitální interakce štěpí
každý kvantový stav daným podstavů, neboť existuje dovole
ných orientací vektoru skupinami hladin, jež odpovídají pojmu jednotlivých
slupek, jsou velké energetické mezery. Počet možných stavů každé jaderné slupce
je rostoucím pořadí energie 12, 22, 44; slupky jsou tedy zaplněny,
když jádře 20, 28, 50, nebo 126 neutronů protonů
