V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
2.2.19) ,
53
. Podle toho m0c2 nazývá klidovou
energií tělesa, jehož hmota stavu klidu m0.
“J>'
kde složka působící síly směru posunutí délka dráhy, níž síla
působí.4 Hmota energie
Nejznámější vztah, který Einstein dostal postulátů speciální teorie relativity, se
týká hmoty energie. Tj.18) tedy
(2.17) mc2 m0c2
+ m0c2 V(1 v2lc2)
m0c2 2
- m0c
V(1 v2lc2)
Tento vzorec říká, kinetická energie tělesa rovná přírůstku jeho hmoty důsled
ku relativního pohybu tělesa násobenému čtvercem rychlosti světla.18) vidět, když je
těleso klidu přesto energii m0c2. Tento vztah lze odvodit přímo definice kinetické energie T
pohybujícího tělesa jako práce, vykonané uvedením tělesa klidu daného pohy
bového stavu.17) lze přepsat na
(2.18) mc2 m0c2 Celková energie
Interpretujeme-li mc2 jako celkovou energii tělesa, (2. Vztah (2. Pracujeme-li intenzivním paprskem takových částic,
projevuje Čerenkovovo záření jako namodralá záře.4
plastické hmoty, zjistit kužel Čerenkovova záření změřit úhel což umožňuje
stanovit rychlost částice.
Vztah (2. použitím relativistického tvaru druhého pohybového zákona
F d(mv)
dt
m e
T cd( v
Jo V
Integrací částech (Jx dx) je
mnv2 di;
T r
J o
V(1 V(! v2lc2)
m 0v
2
V(1 v>lc>)
(2
