V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
Nespojitost energie hranici Brillouinovy zóny plyne toho, hraniční
hodnoty odpovídají spíše stojatým vlnám než vlnám postupným.Pásová teorie pevných látek
existuje určitá mezera, která odpovídá dříve zmiňovanému zakázanému pásu.18. 20. Pro jednoduchost
budeme vyšetřovat elektrony pohybující směru rozšíření libovolný jiný
směr jednoduché. Pro tyto stojaté vlny jsou při dvě možnosti
(20.10) cos . Při nja nastává, jak víme, Braggův odraz vln, tak jedi
ným řešením Schródingerovy rovnice jsou stojaté vlny, jejichž vlnové délky rovnají
periodě krystalové mřížky. Zřejmě má
I^jI2 svá minima mřížových bodech obsazených kladnými ionty, kdežto \
tj/
2\
2
má mřížových bodech maxima. Potenciální energie
elektronu mřížce kladných iontů největší uprostřed každé dvojice iontů nej-
menší místě iontů samých, takže energie elektronů spojené stojatými
(a)
(b)
Obr.
a
Hustoty pravděpodobnosti \ýi\2 \
<
p
2\
2 sou nakresleny obr. Jelikož hustota náboje odpovídající elektronové
vlnové funkci ejij/\2, nábojová hustota případě i\
>
x soustředěna mezi kladnými
ionty, kdežto případě \jj2 soustředěna kladných iontů. Tentýž
obraz opakuje, postupujeme-li vyšším Brillouinovým zónám. 20.18 Rozdělení hustoty pravděpodobnosti |v'2|
2-
492
.9) \jjí sin ,
a
(20
