V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
Má-li působící síla náhodnou
fázi vzhledem kyvadlu, jsou pravděpodobnosti indukované absorpce indukované
emise stejné tzn.7
Je-li atom původně hořejším stavu určitou pravděpodobnost AJt
samovolného, spontánního přechodu stavu emisí fotonu kmitočtu Před
pokládejme rovněž, světlo kmitočtu ozařující atom vyšším stavu nějak
pomáhá indukovat jeho přechod nižšího stavu. Kdybychom se
zmýlili, zjistili bychom nakonec jen to, 0. překl.
Počet atomů stavu které absorbují foton přecházejí stavu jednu
vteřinu
N¡P¡->j ’
tju(v) ,
odpovídající počet atomů stavu přecházejících stavu buď spontánní, nebo
indukovanou emisí fotonu, je
Nj . Emise
(Je snad třeba poznamenat, indukovaná emise neobsahuje žádné nové pojmy.
. Pozn.)
Dále budeme vyšetřovat soubor atomů stavu atomů stavu j,
obojí tepelné rovnováze světlem kmitočtu hustotě energie u(v) při teplotě T. Jestliže působící síla přesně
ve fázi kyvy kyvadla, jejich amplituda zvětšuje; odpovídá indukované absorpci
energie. odpovídá skutečnosti, =
= BJh což dalším ukážeme formální cestou. provedeme-li řadu pokusů, průměru polovina nich bude mít
za výsledek absorpci polovina emisi energie.
Uvažujme harmonický oscilátor, například kyvadlo, něž působí sinusová síla
se stejnou periodou, jakou mají volné kmity kyvadla. Jestliže však působící síla liší fázi 180° kyvadlových kmitů, jejich
amplituda klesá; odpovídá indukované emisi energie.
K oběma opačným procesům, probíhajícím rovnováze, musí docházet stejně často,
má-li rovnováha zachovávat, tak je
N NjPj^ ,
N íBíju(V
) Nj[Aji BJiU{v)] .42) Pj_, Aji Bjiu(v). Spektrální hustota energie u(v)
tudíž znamená pravděpodobnost indukované emise Bj;u(v), kde stejně jako Bu
a Aji16 závisí detailních vlastnostech stavů Celková pravděpodobnost
přechodu atomu stavu nižšího stavu tedy
(16.
16'2) Veličiny jit Bj{ častá nazývají Einsteinovy koeficienty.16. žádném případě jsme nepředpoklá
dali, indukovaná emise nutně nastává, nýbrž jen může nastat
