V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
14. Místo toho bychom raději chtěli
výraz pro závislosti redukované hmotě rovnovážné délce vazby 0.8) vztahu Ico m'R2co [J(J l)]1/2 dostaneme
(14. Hlavní
příspěvek momentu setrvačnosti dvouatomové molekuly kolem její osy symetrie
332
.2).
tuhá
m olekula
elastick á
m olekula
O 14.Molekulová spektra
V tomto výrazu moment setrvačnosti délka vazby vztahují rotující molekule,
takže tyto veličiny jsou pro každou hodnotu jiné.7) ukazuje, rotační energetické hladiny elastické molekuly
jsou nižší než odpovídající hladiny tuhé molekuly rozdíl roste rostoucím (obr.
Dosud jsme brali úvahu jenom rotaci kolem osy kolmé ose symetrie dvou
atomové molekuly jako obr. Čím větší hodnota silové konstanty tím tužší vazba tím méně mole
kula při rotaci deformuje, což potvrzuje závislostí druhého členu (14.2 Rotační energetické hladiny elastické dvouatom ové olekuly. však rotace kolem osy symetrie samé?
Důvodem, proč lze tyto rotace zanedbat, skutečnost, hmota atomu téměř
celá soustředěna jeho jádru, jehož poloměr jen 10-4 poloměru atomu.
Pomocí (14.10) (14.10) 1¡k.
14.10)
J 2(J l)2 h4
2m 2m'2R 6
0k
Srovnáním (14.1
