Úvod do moderní fyziky

| Kategorie: Kniha Učebnice  | Tento dokument chci!

V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.

Vydal: Academia Autor: Arthur Beiser

Strana 225 z 627

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
9. Tak trochu kupodivu nejpravděpodobnější hodnota pro elektron stavu ls přesně rovna a0, poloměru dráhy elektronu základním stavu Bohrova modelu.12 pro tytéž stavy, jejichž radiální funkce jsou na obr. zají- objem slupky dV - 2dr ? *rZ\Rnt\\r O 9. jádře samém, pro všechny stavy zatímco zde rovná nule pro stavy nenulovým momentem hybnosti.10; příslušné křivky obou obrázků jsou zpravidla zcela odlišné.46) 47tr2|R„,|2dr .11), takže (9. 9. Nicméně střední hodnota pro elektron stavu l,5a0, což první pohled zaráží, protože energetické hladiny jsou kvantověmechanickém Bohrově modelu 228 .10 ukazuje grafy závislosti pro stavy ls, 2s, 2p, 3s, vodíkového atomu.) Zde tedy objem kulové slupky s vnitřním poloměrem vnějším poloměrem (obr. 9. mavé, není rozdíl samého pro stavy maximální jádře, nýbrž své maximum konečné vzdálenosti jádra. 9. 9.11 bjem sférické slupky.46) vynesen obr. Hustota pravděpodobnosti výskytu elektronu vzdálenosti jádra je úměrná |/?|2, ale skutečná pravděpodobnost výskytu elektronu tomto místě je úměrná |/{|2dV, kde dKje infinitezimální objemový element mezi dr.1).45) 4nr2 . Je-li normovaná funkce, pak skutečná pravděpodobnost nalezení elektronu ve vzdálenosti jádra vodíkovém atomu je (9.Kvantová teorie atomu vodíku Radiální část vlnové funkce rozdíl nejenomže závisí ale různým způsobem každé kombinaci kvantových čísel (tab. Obr. (To je analogické případu obyčejné hustoty: voda hustotu hmoty g/cm3, ale její hmota závisí vždy uvažovaném objemu vody. Zřejmě je R maximální pro tj. Vztah (9