V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
187
. Pozn.)
Několik prvních vlnových funkcí pro částici takové krabici obr.4
Pň =
Podobně vlnové funkce \
j/
~ dávají vlastní hodnoty hybnosti
nnh
L
Docházíme závěru, i/r„+ t¡/
n jsou skutečně vlastní funkce hybnosti pro částici
v krabici (8. Řešení
tohoto problému obtížnější uvedeme zde pouze výsledek.4. Podrobnější výklad pro
blému tohoto odstavce viz libovolná učebnice kvantové mechaniky.4 ové funkce odpovídající hustoty pravděpodobností výskytu částice krabici stěnam i
konečné tuhosti. (Setkáme ještě části
cí krabici konečné tuhosti, budeme zabývat teorií deuteronu kap.
8'3) Tento případ odpovídá potenciálové jámě konečnou hloubkou; obdobně lze uvažovat pohyb
částice omezený „potenciálovou zdí“ (válem, přehradou) konečné výšky. když energie částice vně krabice
menší než hodnota existuje ještě určitá pravděpodobnost, vně krabice bude
částice vyskytovat! Jinými slovy přestože částice nemá dostatek energie, aby podle
„zdravého rozumu“ prorazila stěny krabice, může nicméně stěnami nějak pronikat.11) správně udává příslušné vlastní hodnoty hybnosti. 22. 8. překl. tomto případě potenciální energie vně krabice konečnou
veličinou8-3); odpovídající situace kmitající struny znamenala strunu zcela
napevno uchycenými konci, které takto oba mohou mírně pohybovat.4 Částice krabici konečné tuhosti
Je zajímavé řešit problém částice krabici předpokladu, stěny krabice již nejsou
nekonečně tuhé.8.
8. Vlnové
funkce i]/„ nyní nerovnají nule vně krabice.
%
V
x=0 L
O 8
