V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
Rovněž oblasti mokré páry lze uskutečnit Carnotův oběh, neboř zde izo-
termická změna shoduje izobarickou změnou.
Obr. Carnotův oběh sytou párou p-v T-s diagramu
Teplo přivedené kotli pracovní látce tomto případě
gi Ta[s3 -Sj)
a teplo odvedené kondenzátoru
j Tb(s4 Si)
Práce vykonaná turbíně je
4
/T dp
3
a práce spotřebovaná kompresoru je
2
Zk dp
i
(2-8)
(2-9)
(2-10)
(2- 11)
45
. Pro oběh znázorněný obr. 2-4. dokázat, obecný tepelný oběh lze nahradit souborem elementár
ních Carnotových oběhů.
Carnotův oběh často používá srovnání jinými oběhy posouzení jejich
účinnosti. Schéma zařízení pro realizaci
Carnotova oběhu oblasti mokré páry jeho znázornění diagramu p-v T-s
je uvedeno obr. 2-4.Termická účinnost Carnotova oběhu závisí pouze absolutních teplotách,
mezi nimiž oběh probíhá, vzrůstá zvyšováním teploty Ta, při níž teplo při
vádí, snižováním teploty Tb, při níž teplo oběhu odvádí. 2-3 můžeme psát pro při
vedené odvedené teplo
<h As, A*
A(cc) -4(a) l
qi I
B
■ dg
Mí>) *=1
T2s s
Termickou ťičinnost můžeme vyjádřit pomocí středních teplot T2a
I?2 T2s
ľ]t 1
<7i
(2-7)
Libovolný přímý tepelný oběh můžeme tedy nahradit Carnotovým oběhem se
stejnou termickou účinností
