V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
válco
vého tvaru aktivní zóny bez reflektoru podle teoretického výpočtu 1,51;
kz 1,57, tedy 3,64.3 Průběh teplot palivovém článku
5.
5. 5-3). Pro válcový tvar elementu (palivové
tyče, povlaku, chladicího kanálu) podle [1] účelné přepsat rovnici (5-79) vál
cových souřadnic
d2T q
-------- ]--------------- LJl,
dr2 X
Její obecné řešení je
0 (5-80)
T xln (5-81)
Integrační konstanty určíme těchto krajových podmínek:
276
.2. Reflektor vrstva moderačního materiálu, která obklopuje
aktivní zónu vrací unikající neutrony zpět aktivní zóny (viz obr.
Protože pro tepelný výkon reaktoru platí vztah
Q fstf (5-78)
k y
můžeme výkon reaktoru daných rozměrů značně zvýšit zmenšením nerovnoměr
nosti aktivní zóny.
Nejdůležitějším prostředkem pro snížení nerovnoměrnosti tepelného toku
je použití reflektoru.5). 5-3c) skutečná nerovnoměrnost poněkud menší dosahuje
ky 2,8 3,3.1. Pro jednoduchost předpokládáme, se
s poloměrem nemění (srovnej odst.1 Teplotní pole příčném řezu
Pro ustálený teplotní stav palivové tyči vnitřním zdrojem platí
Fourierova diferenciální rovnice
V2T (5-79)
kde tepelná vodivost materiálu.poloměru klesá. Nerovnoměrnost aktivní zóny dále nepříznivě projevuje
teplotními pnutími konstrukčních materiálech zhoršeným vyhoříváním
paliva [1].3. Vlivem působení moderátoru periférni oblasti
jÚ
aktivní zónv (viz obr. 5.2. Stupeň nerovnoměrnosti tepelného toku aktivní zóně můžeme
vyjádřit vztahem
ky '/0 ------= krkz (5-77)
- F
kde maximální tepelný tok geometrickém středu aktivní zóny, kTje stupeň
nerovnoměrnosti poloměru stupeň nerovnoměrnosti výšce.
Nerovnoměrnost zatížení aktivní zóny není stálá hodnota, nýbrž mění vy-
hoříváním paliva během kampaně, protože vyhoření paliva největší místech
maximálního neutronového toku vyhořením zmenšuje koncentrace štepitelné
látky (viz rovnice (5-70), (5-72))
