V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
r) ^----y ---- (5-46)
^am
Pro integrační konstanty rovnicích (5-42) (5-46) platí tyto okrajové
podmínky:
1. pro musí platit
d0 d&m
p~ (5_47)
3.6 Průběh neutronového toku aktivní zóně
Průběh neutronového toku aktivní zóně reaktoru možno podle [1]
vyjádřit diferenciální rovnicí
V20 (5-48)
kde konstantu lze definovat dvojím způsobem:
1.
Z podmínky, neutronový tok musí být konečný nezáporný, plyne 0,
neboť pro oo.
H'i'2, viz obr. rozhraní mezi palivem moderátorem musí být hustota proudu neutronů
spojitá, tj. rozhraní mezi palivem moderátorem musí být neutronový tok spojitý*
tj.
Průběh neutronového toku tepelných neutronů palivové tyči moderátoru
je uveden obr.
2. Partikulárním řešením rovnice (5-43) zřejmě
8 S
pari, “f; (5-45)
takže obecné řešení je
0 CIo{Kmr) FKo{f(m. 5-2b [1],
5. pro V. Rovnice (5-41) proto redukuje tvar
0 I0{xpr) (5-42)
Obdobně můžeme vyjádřit válcových souřadnicích rovnici (5-37)
<í20 d<Pm Z&m ,K
- (5'43>
Obecné řešení rovnice (5-43) bez pravé strany je
0'm CIo(xmr) 0{xmr) (5-44)
kde jsou integrační konstanty.1. eometrický parametr nejmenší hodnota při řešení rovnice
(5-48) plynoucí podmínky, tok neutronů extrapolovaném rozhraní resp. pro rmplatí ——~ 0.
2. vnějším poloměru válce
moderátoru poloměru příslušejícímu jedné palivové tyči, musí být hustota
proudu neutronů nulová, protože právě tolik neutronů tohoto elementu uniká
jako něho vniká, tj. 5-3) klesne nulu. Materiálový parametr taková hodnota která vyhovuje kritické
rovnici reaktoru
270
. povrchu vyšetřovaného elementu reaktoru, tj.která obecné řešení (po dosazení zpět Kvr)
&P 0{xvr) 0{xpr) (5-41)
Zde jsou modifikované Besselovy funkce, prvního druhého druhu, které
jsou tabelovány
