V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
která obecné řešení (po dosazení zpět Kvr)
&P 0{xvr) 0{xpr) (5-41)
Zde jsou modifikované Besselovy funkce, prvního druhého druhu, které
jsou tabelovány. Rovnice (5-41) proto redukuje tvar
0 I0{xpr) (5-42)
Obdobně můžeme vyjádřit válcových souřadnicích rovnici (5-37)
<í20 d<Pm Z&m ,K
- (5'43>
Obecné řešení rovnice (5-43) bez pravé strany je
0'm CIo(xmr) 0{xmr) (5-44)
kde jsou integrační konstanty.
Průběh neutronového toku tepelných neutronů palivové tyči moderátoru
je uveden obr.
2. eometrický parametr nejmenší hodnota při řešení rovnice
(5-48) plynoucí podmínky, tok neutronů extrapolovaném rozhraní resp. 5-3) klesne nulu. rozhraní mezi palivem moderátorem musí být neutronový tok spojitý*
tj. rozhraní mezi palivem moderátorem musí být hustota proudu neutronů
spojitá, tj. Materiálový parametr taková hodnota která vyhovuje kritické
rovnici reaktoru
270
. pro rmplatí ——~ 0. 5-2b [1],
5. vnějším poloměru válce
moderátoru poloměru příslušejícímu jedné palivové tyči, musí být hustota
proudu neutronů nulová, protože právě tolik neutronů tohoto elementu uniká
jako něho vniká, tj.1.
2. pro musí platit
d0 d&m
p~ (5_47)
3.
H'i'2, viz obr.6 Průběh neutronového toku aktivní zóně
Průběh neutronového toku aktivní zóně reaktoru možno podle [1]
vyjádřit diferenciální rovnicí
V20 (5-48)
kde konstantu lze definovat dvojím způsobem:
1. pro V. povrchu vyšetřovaného elementu reaktoru, tj. Partikulárním řešením rovnice (5-43) zřejmě
8 S
pari, “f; (5-45)
takže obecné řešení je
0 CIo{Kmr) FKo{f(m.
Z podmínky, neutronový tok musí být konečný nezáporný, plyne 0,
neboť pro oo.r) ^----y ---- (5-46)
^am
Pro integrační konstanty rovnicích (5-42) (5-46) platí tyto okrajové
podmínky:
1
