V knize jsou probrány základy obecné energetiky, teorie tepelné energetiky a schémata jaderných a tepelných elektráren spalujících klasická paliva. Značná pozornost je věnována provozním otázkám, teplárenství a centralizovanému zásobování teplem. Jsou popsány druhy vodních a palivových hospodářství, odstraňování tuhých zbytků a vliv elektrárny na životní prostředí. Kniha je zaměřena na řešení celkové koncepce výrobního bloku velkých elektráren a tepláren. Publikace je určena pracovníkům v elektrárnách a teplárnách, v projekčních a výzkumných ústavech, ve výrobních a montážních organizacích, v centrálních orgánech a rovněž studentům vysokých škol.
Značná část uvolněných neutronů při štěpení energii větší než MeV je
schopna rozštěpit 235 238. Kdyby všechny
uvolněné neutrony mohly způsobit štěpení dalších jader, rostl počet štěpných
neutronů geometrickou řadou vznikla řetězová reakce. 5-4). Potom následuje velký počet pružných srážek, při nichž se
ztrácí energie menších dávkách.
5. 10-28 (ffa fff Orad 698 10~28 m2). Dostatek volných neutronů, tedy možnost
vzniku řetězové reakce, nastává pomalých neutronů pod rezonanční oblastí
TJ 238, jak patrno obr. Proto ani naprosto čistém přírodním uranu při sebevětším jeho
množství nemůže dojít řetězové reakci vyvolané rychlými neutrony. skutečnosti tomu
tak přírodního uranu není, protože přírodní uran obsahuje:
— 0,006 izotopu 234,
— 0,72 izotopu 235,
— 99,274 izotopu 238.
. Protože absorpční účinné průřezy 235 238 jsou pro rychlé neutrony
téměř stejné, bude většina neutronů pohlcena 238, kterého asi 139krát více
než 235. Řetězová reakce však nenastane, protože prav
děpodobnost pohlcení neutronu 238 následujícícm štěpením menší než
pravděpodobnost rozptylu (viz tab. Rychlý neutron proto prodělá několik
nepružných srážek jádry 238, která značně převládají, přitom prudce
zmenší jeho energie. Proto definuje
součinitel moderace podle vztahu
= (5-2°)0a
který jedině vystihuje všechny potřebné vlastnosti moderátoru [1], Přehled zá
kladních vlastností moderátorů uveden tab.
Protože však přírodním uranu 238 asi 139krát více, jeho výsledný účinný
absorpční průřez 139 2,75 10“28 m2. Celkový účinný průřez pro radiační
265
. 5-lb. Obdobně vznikne ozářením neutrony štěpitelný
2||U podle rovnic
2!oTh 29oT1i j
2UTh HÍPa (5-21)
29?Pa 27,4dne 292U >
Izotop 233 stálý poločasem rozpadu 1,62 105let štěpí stejně jako 235
pomalými neutrony.
Jádra 238, která zachytila neutron, prodělají postupný rozpad 239
podle rovnic (5-1) (5-3).1.
Z předchozího rozboru zřejmé, při přeměně 238 235 žádné neutro
ny neuvolňují, takže ani tohoto pochodu nelze získat neutrony, nutné vyvo
lání udržení štěpné řetězové reakce.nehodí jako moderátory, protože vykazují velké ztráty neutronů. Například pro 0,025 je:
pro 292U cra 698 10~28 (zářivé štěpné zachycení),
pro 29|U <ra 2,75 10“28 (zářivé štěpné zachycení). druhé straně asi 15% jader 235 se
neštěpí, takže totální absorpční průřez dán účinným průřezem pro štěpení
oi 590 10-28 účinným průřezem absorpčního zachycení <xra(i 108 . Neutron brzy zpomalen energii menší
než 1,1 MeV, pak již nemůže způsobit štěpení 238, nýbrž může být jen za
chycen.3 Řetězová reakce
Při štěpení uranového jádra uvolní neutrony. 5-5
