Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
(r,p)Q= (12.5)
sin a{du dv
f dr, dr-,
J J<F) |rP—r| dv
i 1,2 (12.8)
Uvažujme daném prostoru izolovaně dva vodiče zcela stejného tvaru, se
statickými náboji povrchovými potenciály stanovme podmínky
pro existenci nulové ekvipotenciální plochy daném prostoru. Mohou pak nastat dva případy, to
o +10 (12.7)
je parametrická rovnice ekvipotenciální plochy totožné povrchem vodiče.11)
Má-li být výsledný potenciál bodu nulový, musí podle (12.13)
.
kde
r dr
J \rP~r\ dv
sin =4jce —
On
(12. Ekvi-
potenciální plocha procházející libovolným bodem vně vodiče tedy rovnici
í H(r)
dr dr
1J(F> \ľp' dv
sin =4jt ——e
o„
U (12. Poněvadž uvažujeme dva zcela stejné vodiče, musí být
velikosti jejich nábojů stejné. TEORETICKÉ PODKLADY ŘEŠENÍ NĚKTERÝCH ELEKTROENERGETICKÝCH PROBLÉMŮ
pricemz
x o(r) O
H (r) --- r(u, v)
0o r
(12.10)
2<5.4) můžeme vyjádřit
U ,P= ó,(r^)Oi 2P= 62{r2P)Q (12.10)
přičemž r1Pje polohový vektor bodu vůči vodiči r2Pje polohový vektor téhož
bodu vůči vodiči Pro potenciální součinitele při tom platí (dle 12. libovolném bodu
P prostoru vně vodičů existuje výsledný potenciál
UP= IP+ (12.9)
kde smyslu rovnice (12.6)
kde nábojová hustota, předpokladu rovnoměrně rozloženého náboje na
povrchu vodiče. tomto povrchu platí (za předpokladu jeho dokonalé
vodivosti)
U konst=><5(rP) :
1
4jte F
<p{rP) konst.12)
f=l
přičemž nutně (?*=)=0.374 12
