Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
36
Záverom tomuto odstavců môžeme konštatovať, nám potvrdilo pravidlo,
že pri prirodzenom výkone pomery jalových prúdov výkonov vytvorili tak, ako
to bolo vysvetlené odseku 6.243)
cos cos 7
z ktorej jasne vidíme, bude menšie ako 1. obr.241)
Medzi zaťažovacím uhlom prúdov elektrickou dĺžkou vedenia nasledujúci
vzťah
tg 0,/2 l/Stg A/2 . Medzi fázorom
napätia začiatku konci vedenia existuje zaťažovací uhol tomuto
zodpovedá elektrická dĺžka /3l=A vedenia
tgú/2 StgA/2 (6.(6.
Obr. obrázku znázornený zaťažovací uhol ktorým sme
znázornili všetkých fázorových diagramoch odseku 6.36 znázornený optimálny prevádzkový stav
osobitne dlhého vedenia, ňom vidíme, nemení veľkosť napätia prúdu a
mení iba ich fáza.198 VEDENIA PRIESTOROVO ROZLOŽENÝMI PARAMETRAMI
vektorového zobrazenia (obr.83, totiž vedenie samo kom penzuje, j.
Najvyššie napätie bude tomto prípade začiatku vedenia, teda a
základná rovnica bude
z čoho vyplýva
u, cos +jS sin A
1 sin 1
m2=---- ^---- =——r =jS (6. Naproti tomu
vedenie osobitne dlhé pri Vmalo bez kompenzácie konci vedenia
. 6.
osobitne dlhé vedenie nepotrebuje tomto prípade kompenzáciu. 6.242)
c) Prenos pri väčšom ako vzťažnom výkone Sv.9. 6.15) dlhého bezstratového vedenia zaťaženého
prirodzeným výkonom
