Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
.36 vlastne iným zobrazením
.12.35) napätie rovnaké ako konci čiže optimálne označme (v
h /2
us
A A
T 2
I
/I
u2
Ohr. OSOBITNE DLHÉ VEDENIA VVN 197
Z toho vidíme, pri bude pri prenose výkonu menšieho ako
je vzťažný (prirodzený), bude optimálny výkon, znamená najvyššie napätie na
mieste optima prenosu vykompenzovanom konci vedenia,
b) Prenos pri vzťažnom (prirodzenom) výkone, SV= 1. 6.
V takom prípade optimum prenosových pomerov nastáva prostriedku vedenia
a tam bude (obr.234) prechádzajú tvaru
u, cos A/2+ sin A/2 237^
i, sin A/2 cos A/2 ,
Pre koniec dlhého vedenia potom platí
u2—cos A/2 —jS sin A/2
i2= sin A/2 cos A/2
(6.238)
Keď posledných vzťahov dosadíme cos —sin2 A/2, dostaneme pre
napätia
u, u2—u —sin2Ä/2(1 )2
a pre prúdy
it= i2= čos2 A/2(1 5)*
(6.239)
(6.240)
Z týchto rovníc spoznávame poučku, zvlášť dlhé bezstratové vedenie
zachováva rovnaké napätie prúd (čo velkosti), začiatku, konci na
ľubovoľnom mieste pozdĺž celého vedenia tom prípade, keď zaťažené
prirodzeným výkonom. 6.35
strede) vedenia us= tamtiež stredu vedenia začiatku (kde u,)
tak isto ako koncu (kde u2) rovnaká elektrická vzdialenosť, A/2 rovnice
(6.233) (6. Nasledujúci obrázok 6
