Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
30) vyobrazené tri prípady prevádzky.229)
6. Diagram vedenia pri konštantnom výkone napätí
a premenlivom účinníku konci dlhého vedenia
Pri premenlivom účinníku cos qp2na konci vedenia mení jalová zložka výkonu
medzi —j(?2až hodnoty činná zložka zachováva. 6.1145.228)
Úbytok napätia často vyjadruje výkonu, tomto prípade nabíjacieho
výkonu, ktorý vedením prenáša. VÝKONOVÉ POMERY STRATY DIAĽKOVÉHO PRENOSU 187
(6-226)
Tento úkaz známy pod názvom Ferrantiho jav. Preto možno vplyv činného úbytku napätia zanedbať brať úvahy iba
reaktančný úbytok napätia. fázorovom
diagrame (obr.6.227)
Úbytok napätia pri chode naprázdno
A t/„= -/cy [V; (6. Pri chode naprázdno možno dosadiť Ic—y f
potom úbytok napätia pri rešpektovaní výlučne reaktančného odporu vedenia
vypočítame nabíjacieho výkonu jednej fázy
At/o=2 VAr, (6.
Pri čisto činnom zaťažení S2=P2, q?2=0, čiže cos qp2= bude činný úbytok
napätia znázornený úsečkou veľkosťou
ATT P2R n
A£7r— —I„R
Reaktančný úbytok napätia znázornený úsečkou vzťahom
AUx=^ wX
. Zvýšenie napätia konci
dialkového vedenia zapríčinené tým, začiatku (pri zdroji) zachováva
konštantné napätie, býva velké musí byť kompenzované, vyrovnávané,
regulované. tak možno písať napätie začiatku vedenia
T 'K
t/, í/2=^ [V; (6.11. Diaľkové vedenia vvn majú obvykle vodiče veľkými prierezmi a
veľkými priemermi, prečo majú relatívne veľkú kapacitu reaktanciu malý činný
odpor
