Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
6.225)
menší ako konci vedenia jeho absolútna hodnota je
. Kapacitný nabíjací prúd rastie (na konci vedenia) hodnotu /c
na začiatku najpohodlnejšie vypočítava tak, predpokladáme polovicu
celkovej kapacity vedenia sústredenú konci vedenia (obr.222)
Kapacitný nabíjací prúd Icje jalovou zložkou celkového prúdu /,, obr.
Úbytok napätia činnom odpore vedenia pri chode naprázdno je
AC/RO=j/ [V; £2] (6.29b). Ako vieme, konštanta má
rozmer komplexného odporu čiže impedancie konštanta opäť bezrozměr
ným číslom.29c) vidíme, . 10“3=^ [MVAr; kV, jj.224)
Úbytok napätia činnom odpore ukazuje Gaussovej rovine imaginárnej
osi, úbytok reaktancii vedenia reálnej osi, ako záporný úbytok čiže
prírastok napätia. Kapacita
vedenia rovnomerne rozdelená celú dĺžku vedenia jej parameter C,
[|iF/km|. Keďže na
konci vedenia efektívna hodnota fázového napätia U2, kapacitný nabíjací prúd v
každom vodiči trojfázového vedenia stacionárnom symetrizovanom stave
(vodiče vedenia pravidelne vystriedané) bude
„ (oCJU2 10-3 io~3 10-3
/„=-------- 2-------- =--------2------- =-------2------ (6-221)
[A l/s, fiF/km, km, kV, [iS/km, ^S]
a nabíjací výkon jednej fázy vedenia
QIc=IcU2.186 VEDENIA PRIESTOROVO ROZLOŽENÝMI PARAMETRAMI
BI2—b,I2+ ]b2I2—(b, ]b2)I2 (6.S] (6.223)
Induktívny úbytok napätia pri chode naprázdno
AÍ/xo j/c^ (6. 6.
Rozoberme teraz výkonové pomery vedení pri chode naprázdno. fázorovom diagrame (obr.napätie na
začiatku vedenia bude komplexný úbytok
AUzo=Ic(]R (6.
a jeho vektor osi Gaussovej rovine označený symbolom jc2U2.219)
DI2= d,I2+ ]d2I2—(</) +jd2)I2, (6. 6.220)
ktorá zahŕňa zmeny zaťaženia vyjadrené prúdom I2.
Tento prúd 90° prechádza činným odporom reaktanciou \XJ.29a
