Stručné základy elektrotechniky vykonaly dvěma vydáním i kus dobré průkopnické práce. Vznikly z mé potřeby ku přednáškám na vysoké škole stavebního inženýrství při vysokém učení technickém v Praze a na vysoké škole báňské v Příbrami. Že kniha byla oblíbená i na vyšších školách průmyslových, ba jako spis pro rekapitulaci před zkouškami z obecné elektrotechniky na elektrotechn. fakultě pražské, mi bylo mnohokráte prokazováno.
Autor: Václav Pošík
Strana 402 z 500
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Dejme komutátor dva kartáčky tak, aby okamžiku
t byly dotyku dvěma vodiči kotvy, které odpovídají
právě bodům potenciálního kruhu. jednu otáčku vznikne je
den kmit každém těchto vodičů.
V obr. Kartáčky tyto jsou
oproti magnetům stroje klidu.
Než bude přikročeno dalšímu studiu komutátoru, budiž
předesláno několik slov tom, jak podstatě vzniká uza
vřeném vinutí kotvy napětí vlivu komutátoru. resp. 317. Hustota tohoto pole ob
vodě kotvy nechť prostorově mění podle sinusového zákona.,
t.
Tím vzniká každém vodiči střídavé napětí časově proměnlivé
rovněž podle sinusového zákona.: cos ojí pod. -317.. toho dospíváme názoru, mezi dvěma dia
metrálními body dostáváme největší možné napětí, neboť odpo
vídá průměru potenciálního kruhu, zahrnujíc polovinu vinutí. Při otočení rotoru 360° tento vektor otočí rovněž
o 360°.motorů asynchronických libovolný počet způsobem hospo
dárným. Představíme-li si, celý potenciální kruh otáčí
úhlovou rychlostí co, otáčí ním každý dílčí vektor
okolo svého konce rychlostí 360°, jak obr. Vektor napětí, jež mezi
. při značně velkém počtu vodičů přechází tento mnoho
úhelník Výsledné napětí celé kotvy
se rovná nule.
ojíL. zřejmo. poli dvou pólů se
rovnoměrně otáčí uzavřené vinutí. Mezi dvěma libovolnými body potenciálního
kruhu, mezi dvěma analogickými vodiči kotvy vysky
tuje napětí, jehož velikost dána příslušnou tetivou poten
ciálního kruhu. předpokládejme potenciálním kruhu dva
body (na kotvě jim odpovídají příslušné vodiče), mezi
nimiž tetiva udává výsledné napětí všech vodičů na
obvodě směru této tetivy položme časovou
přímku.
Okamžité hodnoty dílčích napětí jsou dány projekcemi pří
slušných průvodičů pevnou časovou přímku tom kterém
okamžiku, kde elektrická úhlová rychlost tedy
v poloze př.
Nechť klidném stejnosměrném magn. směrů, které časovou přímkou svírají úhel cot, resp. Tato napětí vodičů řadí
jedno druhé, všechny jejích vektory tvoří mnohoúhelník,
po př. vteřin nechť oba body nimi vek
tor napětí otočí úhlovou rychlostí poloh C-C1
