Stručné základy elektrotechniky vykonaly dvěma vydáním i kus dobré průkopnické práce. Vznikly z mé potřeby ku přednáškám na vysoké škole stavebního inženýrství při vysokém učení technickém v Praze a na vysoké škole báňské v Příbrami. Že kniha byla oblíbená i na vyšších školách průmyslových, ba jako spis pro rekapitulaci před zkouškami z obecné elektrotechniky na elektrotechn. fakultě pražské, mi bylo mnohokráte prokazováno.
Autor: Václav Pošík
Strana 360 z 500
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
122. tedy otáčivý
moment úměrný čtverci síťového napětí. Tudíž indukovaná ems závitu bude rovna nule. Pro jeřáby a
pod.
Užitečný moment motoru bude menší, nežli udávají hodno
ty, úměrné délkám cos tp2, neboť určitá část spotře
buje pro běh naprázdno, jak dalším textu blíž objasněno.,
str.) klesne
na čtvrtinu hodnoty jako při napětí plném.
.je-li proud rotorový, pošinutý rotorovým napětím
o úhel <p2Si)
Zanedbáme-li statorový úbytek napětí, lze při stálém síťovém
napětí pokládati pak otáčivý moment úměrný výrazu
I cos <p2, obr, 295. polovičním vyvolá poloviční
magnetické pole tím rotoru poloviční napětí vyvolá
poloviční proud tudíž otáčivý moment (rovn. Bude-li
otáčivé pole kolmo rovinu závitu jím objato, bude něm buditi
ems jB2pošinutou 90° . Normálie ESČ žádají
pro běžné poměry přetížitelnost dvojnásobnou.) velké pošinutí fáze <p2. délce viděti, mění se
zatížením dosahuje maxima poloze Odtud opět klesá
až hodnotu, odpovídající motoru zabrzděnému klidu.
Z rozšířeného diagramu Heylandova (obr.), pro který
již neplatí, moment jest úměrný kolmicím . Kdyby proud byl fázi tu
povede řečená cívka nejsilnější proud, když žádné silokřivky objaty
nebudou (otáčivé pole rovině závitu).1. 296.-1,.
Ems vyvolá rotoru proud opožděný příčiny vlastní indukce
rotorového vinutí úhel gi2.
Záběrový moment tedy malý; jeť klidu rotoru největší
frekvence, tím značné napětí vlastní indukce (rovn.
Poměr maximálního momentu motoru momentu normál
nímu udává přetížitelnost motoru. 247. 145. nutno však voliti přetížitelnost trojnásobnou. Jak patrno, závisí tedy otáčivý moment pošinutí fáze $2, při
čemž uplatní jen složka proudová, spadající fáze magnetického pole
, cos pročež ■■í cos cp2. Poněvadž cívka leží magnetic
kém poli vede maximální proud, vyvolává tím silný otáčivý moment.
Při menším napětí, př. lze pro libo-
82) Mysleme rotoru závit, jehož plocha leží vodorovně ose
rotoru vektor otáčivého magnetického pole inčjž právě směr totožný
s rovinou tohoto závitu, takže žádné silokřivky vnitřní plochou závitu
neprocházejí.
Byl-li proud 90° opožděn, okamžiku, kdy tok rovině
závitu, proud rovnal nule tím otáčivý moment byl roven
nule
